最简单的单质子模型:y跃迁是由核中的一个质子状态改变所决定的。在此情形, 约化概率的计算较为简单。作了一些特殊假设后,用这种模型计算出来的y跃迁概率 的上限为 12(L+1) 2(L)4而(2L+1) 44(L+1)3 L(2L+1)]L+3197 )2+(14×A)24×102 (L) 120(L+1)32e;h 4IEo LL(2L +1)!] L+3 hC m"pCp(kR)2Lo 9(L+1)332Ey2 (2L+1)L 式中,R为核的半径,A为质量数,y跃迁的能量E,以MeV为单位,所得的xE(L), (D)的单位为s 2.跃迁概率数量级的比较 对于较重的原子核,R≈10fm,若光子能量为IMev,则k≈5×103fm-, (λ=200fm),R≈5×10-=1/20,因此 2(L+1)/42(L)≈(kR)2≈25 n(L+1)/A1(L)≈(kR)2≈2.5×103 数量级的比较也是与跃迁能量有关的。能量越低,相邻极次辐射的概率相差越大, 例如,在E≈20keV时,相差可达六个数量级。最简单的单质子模型：γ 跃迁是由核中的一个质子状态改变所决定的。在此情形， 约化概率的计算较为简单。作了一些特殊假设后，用这种模型计算出来的γ 跃迁概率 的上限为 ω πε λ L E kR c e LLL L L 2 2 2 2 0 )() 3 3 ( ]!)!12[( )1(2 4 1 )( ++ h + = 2 12 231 21 2 10)4.1() 197 () 3 3 ( ]!)!12[( )1(4.4 ×× +++ = L+ L A E LLL L γ ω πε λ L M kR cRmce LLL L L 22 p 2 2 2 0 )()() 3 3 ( ]!)!12[( )1(20 4 1 )( h ++ h + = 2 12 212231 2 10)4.1() 197 () 3 3 ( ]!)!12[( )1(9.1 ×× +++ = L+ L− A E LLL L γ 式中，R 为核的半径，A 为质量数，γ 跃迁的能量 Eγ 以 MeV 为单位，所得的λE(L)， λM(L)的单位为 s-1。 2．跃迁概率数量级的比较 对于较重的原子核， R ≈ fm10 ，若光子能量为 1MeV，则 3 1 k 5 10 fm − − ≈ × ， （D = 200fm）， 20/1105 2 =×≈ − kR ，因此 2 3 105.2)()(/)1( − E + λλ E kRLL ×≈≈ 2 3 105.2)()(/)1( − λ M L + λ M kRL ×≈≈ 数量级的比较也是与跃迁能量有关的。能量越低，相邻极次辐射的概率相差越大， 例如，在 Eγ≈ 20 keV 时，相差可达六个数量级