福州大学化工原理电子教案流体流动 其中:管岀口5和管入口ξ;:流体自管出口进入容器,可看作很小的截面突然扩大道很大的截面, 相当于突然扩大时A.0的情况,故管出口5=1,b=502=2 流体自容器流进管的入口,是自很大的截面突然缩小到很小的截面,相当于突然缩小时≈0的情 况,故管入口,5=05,b=0.5 ②当量长度法 把流体流过某一管件或阀门的局部阻力折算成相当于流过一段与它直径相同,长度为l的直管阻力。 所折算的直管长度称为该管件或阀门的当量长度,以l表示,单位为m。那么局部阻力损失为: l。 见图1-38管件和阀门的当量长度的共线图。(共线图的用法)。如闸阀1/2关时,管径为60mm 时的当量长度,由图上查得l=13.5(或14) 注:上述求局部阻力中的速度u是用小管截面的平均速度 显然,上述两种方法在计算局部阻力时,由于5与l定义不同,从而使两种计算方法所得的结果不会 一致,它们都是工程计算中的近似估算值, 注:当我们进行设计计算时,实际应用时,长距离输送是以直管阻力损失为主:车间管路常以局部阻 力为主。 由此,管路的总阻力损失的直管阻力损失与局部阻力损失之和,即 ∑hr=hr+;n2 h,=h,+h,=元 n2+2n2=2+n2 式中hr为局部阻力损失 有时,由于l或的数据不全,可将两者结合起来混合应用,即 ∑b 注意:以上各式适用于直径相同的管段或管路系统的计算,式中的流速是指管段或管路系统的流速。 由于管径相同,所以u可以按任一截面来计算。而机械能衡算式中动能项中的流速u是指相应的衡算 截面处的流速。 当管路由若干直径不同的管段组成是,由于各段的流速不同,此时管路的总能量损失应分段计算,然 后再求和。福州大学化工原理电子教案 流体流动 - 7 - 其中：管出口  0 和管入口  i ：流体自管出口进入容器，可看作很小的截面突然扩大道很大的截面， 相当于突然扩大时 0 2 1  A A 的情况，故管出口  0 =1， 2 2 2 2 0 ' u u hf =  = 流体自容器流进管的入口，是自很大的截面突然缩小到很小的截面，相当于突然缩小时 0 1 2  A A 的情 况，故管入口，  i = 0.5， 2 0.5 2 ' u hf = ② 当量长度法 把流体流过某一管件或阀门的局部阻力折算成相当于流过一段与它直径相同，长度为 e l 的直管阻力。 所折算的直管长度称为该管件或阀门的当量长度，以 e l 表示，单位为 m。那么局部阻力损失为： 2 2 ' u d l h e f =  ，见图 1-38 管件和阀门的当量长度的共线图。（共线图的用法）。如闸阀 1/2 关时，管径为 60mm 时的当量长度，由图上查得 l e =13.5 （或 14） 注：上述求局部阻力中的速度 u 是用小管截面的平均速度。 显然，上述两种方法在计算局部阻力时，由于  e 与 e l 定义不同，从而使两种计算方法所得的结果不会 一致，它们都是工程计算中的近似估算值， 注：当我们进行设计计算时，实际应用时，长距离输送是以直管阻力损失为主；车间管路常以局部阻 力为主。 由此，管路的总阻力损失的直管阻力损失与局部阻力损失之和，即 2 2 2 2 2 2 ' u d u u l d l hf hf hf        = + =  + =  + 或 2 2 2 2 2 2 ' u d u l l d u l d l h h h e e f f f    + = + =  +  =  式中 ' f h 为局部阻力损失。 有时，由于 e l 或  的数据不全，可将两者结合起来混合应用，即 2 2 u d l l h e f         + + =      注意：以上各式适用于直径相同的管段或管路系统的计算，式中的流速是指管段或管路系统的流速。 由于管径相同，所以 u 可以按任一截面来计算。而机械能衡算式中动能 2 2 u 项中的流速 u 是指相应的衡算 截面处的流速。 当管路由若干直径不同的管段组成是，由于各段的流速不同，此时管路的总能量损失应分段计算，然 后再求和