径向拉应力。，在毛坯变形区内边缘处达到最大值： 从图43中应力分布曲线可以看到，当切向压应力σ。和径向拉应力σ。的绝 对值相等时，即令6=口时，则可以求“等应力圆”的位置。 p=0.61R 当p<0.61R时，口>oa· 当p>0.61R时，o<oa 从以上分析也可以得出初步的结论：圆简形件拉深时，靠近凹模圆角处的毛 坯，其主应变为径向受拉应变，板料有变薄现象，而靠近毛坯外边缘部分的最大 应变为压缩应变，板料略有增厚。 2).有压边圈的拉深当使用压边圈进行拉深时，圆筒直壁传力区所受拉应 力除了凸缘变形所需的应力o之外，还包括由压边力FQ在凸缘变形区表面产 生的摩擦阻力σ。、毛坯通过凹模圆角时产生弯曲、校直变形的应力σz和摩擦 阻力。 当包角a=π/2，P=r时，得到圆筒直壁传力区承受的最大总压力om为： 拉深力的理论计算公式为： F=加咖品6 式中，d为圆筒形件直径：1为毛坯厚度：“为摩擦系数：为凹模圆角半径 拉深力的大小主要与材料性能、零件和毛坯尺寸、凹模圆角半径以及润滑条 件等有关。上述关于拉深力的理论推导给拉深成形分析、工艺计算提供了很好的 方法和理论性依据。但是对于实际应用，理论公式计算起来并不方便，拉深力通 常采用以下经验公式进行计算： 第一次拉深力： F =to,K 第二次及以后各次拉深力： F:=d1o K2 (i=2,3,…,n) 式中，d山为第一次拉深后零件直径：d为第1次拉深后零件直径：F为第1次拉 深力：σ，为材料强度极限：K,K为系数，可查手册或有关资料。 2.圆简形件拉深工艺 1).拉深系数和拉深次数 径向拉应力   在毛坯变形区内边缘处达到最大值： r R s   max  ln 从图 4-3 中应力分布曲线可以看到，当切向压应力   和径向拉应力   的绝 对值相等时，即令      时，则可以求“等应力圆”的位置。   0.61R 当   0.61R 时，      。 当   0.61R 时，      。 从以上分析也可以得出初步的结论：圆筒形件拉深时，靠近凹模圆角处的毛 坯，其主应变为径向受拉应变，板料有变薄现象，而靠近毛坯外边缘部分的最大 应变为压缩应变，板料略有增厚。 2). 有压边圈的拉深 当使用压边圈进行拉深时，圆筒直壁传力区所受拉应 力除了凸缘变形所需的应力   max 之外，还包括由压边力 FQ在凸缘变形区表面产 生的摩擦阻力  m 、毛坯通过凹模圆角时产生弯曲、校直变形的应力  WZ 和摩擦 阻力。 当包角   / 2,  r 时，得到圆筒直壁传力区承受的最大总压力  max 为： 拉深力的理论计算公式为：          1 1.6 2 2 max ln               r t t r dt R F dt dt s d s 式中，d 为圆筒形件直径；t 为毛坯厚度；µ为摩擦系数；rd 为凹模圆角半径。 拉深力的大小主要与材料性能、零件和毛坯尺寸、凹模圆角半径以及润滑条 件等有关。上述关于拉深力的理论推导给拉深成形分析、工艺计算提供了很好的 方法和理论性依据。但是对于实际应用，理论公式计算起来并不方便，拉深力通 常采用以下经验公式进行计算： 第一次拉深力： 1 1 K1 F d t   b 第二次及以后各次拉深力： K2 F d t i  i  b （i=2，3，…，n） 式中，d1 为第一次拉深后零件直径；di 为第 i 次拉深后零件直径；Fi为第 i 次拉 深力；  b 为材料强度极限；K1，K2 为系数，可查手册或有关资料。 2. 圆筒形件拉深工艺 1）. 拉深系数和拉深次数