总结:|a=vanP+|a1P。对于圆周运动,我们只须将加 速度在法向,切向分解。这样的好处在于不必考虑速度的方 向问题,只看速率与角速度即可。 二.角量与线量的关系 由V=R 有 dv= ra, " le Ro d t R §7相对运动 相对运动问题指的是在不同参考系中观察同一物体运动所给 出的运动描述之间的关系问题。 以下我们仅讨论一参考系S"相对另一参考系S以速度正平动 时,同一物体在两参考系中的两个速度之间和两个加速度之间的 由图有:位移关系=△+A(1) 上式双方除以△t,再取极限,得: 速度关系V=V+u(2) 式中U称为绝对速度 U称为相对速度 L称为牵连速度 (2)式称为伽利略速度变换。 [例]下雨天骑车人只在胸前铺一块塑料布即可 遮雨。 U人对地(骑车) U雨对地 U雨对人 雨对地一渐对人十D人对地(骑车) 2)式等号双方对t再求一次导数,在S相对于S平动的条件 下得5 总结： 2 2 | | | | | | a an at    = + 。对于圆周运动，我们只须将加 速度在法向，切向分解。这样的好处在于不必考虑速度的方 向问题，只看速率与角速度即可。 二.角量与线量的关系 由 v = R 有 R t at = = d d v ， 2 2 v R R an = = 。 §7 相对运动 相对运动问题指的是在不同参考系中观察同一物体运动所给 出的运动描述之间的关系问题。 以下我们仅讨论一参考系 S 相对另一参考系 S 以速度 u  平动 时，同一物体在两参考系中的两个速度之间和两个加速度之间的 由图有：位移关系 0 r r r     =   +  （1） 上式双方除以  t ，再取极限，得： 速度关系 u    v = v + （2） 式中 v  称为绝对速度 v  称为相对速度 u  称为牵连速度 （2）式称为伽利略速度变换。 [例] 下雨天骑车人只在胸前铺一块塑料布即可 遮雨。 （2）式等号双方对 t 再求一次导数，在 S 相对于 S 平动的条件 下得： 雨对地 雨对人 人对地(骑车) 雨对地=雨对人+人对地(骑车)