方程(9.2)、(9.7、(9.12)与正激波控制方程(8,2)、(86)、(8.10)完全 相同,我们只要将正激波关系式中所有的M用Mn代替,就可以得 到通过斜激波的流动特性变化量: MnI=MISin B (9.13) M21-(y-1)/2(914注意!Ma2是斜激波 1+y 后的法向马赫数 y+1)M (9.15) 2+(y-1)M21 y (Mn-1)(9.16) 方程(914-(9,17)表明对于量热完全气体斜激波的特性只依赖于 上游马赫数的垂直分量Mn1,但是,由(913)知,Mn1即依赖于M又 依赖于β.M n,1 = M1 sin  ( )  ( 1)/ 2 1 1 / 2 2 ,1 2 2 ,1 ,2 − − + − =    n n n M M M 2 ,1 2 ,1 1 2 2 ( 1) ( 1) n n M M + − + =     ( 1) 1 2 1 2 ,1 1 2 − + = + Mn p p   方程(9.2)、(9.7)、(9.12)与正激波控制方程(8.2)、(8.6)、(8.10)完全 相同，我们只要将正激波关系式中所有的M1用Mn,1代替，就可以得 到通过斜激波的流动特性变化量： (9.14) (9.13) (9.15) (9.16) 注意！Mn,2是斜激波 后的法向马赫数． 2 1 1 2 1 2   p p T T = (9.17) 方程(9.14)-(9.17)表明对于量热完全气体,斜激波的特性只依赖于 上游马赫数的垂直分量Mn,1 ,但是,由(9.13)知，Mn,1即依赖于M1又 依赖于 β