log(kNsc)=/og(Nb)(C)0.87=-7520 T÷+3.11 计算求得钢中V,C3及NbC溶解于奥氏体中的最低温速分别为827℃及1219℃，以上估 算说明选用980℃~1000℃固溶，V,C3基本溶解，而NbC则保留下来。其次，x光定量分析 (图22,23,24，见图版)及表亚也表明：三种冷却状况下，NbC量基本相同，而V,C3量 随冷却速度不同有显著差异，这也说明：NbC为一次未溶碳化物，因此其量几乎不受Y→a 转变过程中加热温度及冷却速度的影响，而V,C是溶解于奥氏后，在Y→α连续转变过程中以 不同形态重新析出的二次碳化物析出量的多少，与冷却速度有很大关系。以上综合分析阐明 在Y+a转变时，以相间沉淀，纤维状生长及位错线析出的合金碳化物应是V,C3而不是NbC 或其它。並不排除有可能在轧制过程中NbC以不同形态析出。 表夏 每100克钢中碳化物的重量（克） 样品 ViCx NbC ,980℃正火 0.21 0.05 1000℃油淬 0.05 0.06 1000℃水淬 0.05 0.07 3.Y/α相界面沉淀碳化物生核与长大 相间沉淀及纤维状合金碳化物，都已为实验证明它们是在移动着的Y/α相界面上生核 〔6、10)。本文应用薄晶体透射电镜法，将有关、但非平行于相间沉淀带的晶界面相对于入 射电子束倾斜，则可以通过二维晶界面反映出相间沉淀碳化物带的二维特征。图'(25、)是 根据上述原理观察到的相间沉淀与Y/α相界面的关系图象。我们可以用立体透射图(25、b) 加以说明。应该指出、b二图相互之间相差一个倾转角。图b中可以清晰看到，当入射电子 束与三角晶界面交线平行时，则相应的图象应是三条相交于一点的晶界线及沿Y/α相界平行 的相间沉淀线列，此为一般常见的图象如图5所示。若将图b中非平行于碳化物带的晶界面 相对于入射电子束倾斜一个角度，相应的图象即如图所示，不难看出碳化物带借倾斜晶界 面上反映出二维特征晶界面上的碳化物也成列状排列，並与三角晶界交线平行。图a、b在一 定程度上还反映出阶梯式生长关系。这个方法的特点是，仅在一张照片生直观地显示出相间 沉淀沿Y/a相界面生长特征'。从而从另一个角度验证了Honeyco mbe相间沉淀生核、长 大机制。 Ho童ey co mbe关于相间沉淀优先在低能Y/u相界平i,仙不是在高能移动较快的 Y/α竖面形核机理，说明这种情况下形成的相间沉淀最刿显特征之一是碳化物带基本平行于 Y/a相界或成小角度。本文中具有弯曲相间沉淀带並平行于弯曲的Y/α相界面（图8）， 以及晶内平行弯曲的碳化物带（图15），·则难于用以上机制解释。最近的工作〔11、12)证 明，相界面的结晶学特点，可以决定是发生相间沉淀，还是发生纤维状碳化物。本文认为 Y/α相界面结晶学特征与相间沉淀有密切关系，但不是唯一依据。·因为相间沉淀与纤维状碳 化物形核、生长的热力学条件是很重要的，相间沉淀碳化物一般可以在较高温度下形成，纤 维状碳化物在较低温度下形成〔8)，但它们之间具有竞争性〔10〕。另一方面同一Y/α相界面 两侧同时出现二种不同形态的碳化物，帕界走向改变时，形态发生相应改变（图6），难 1541 0 9 (七、 、 。 ) = 1 0 9 (N b ) ( e ) 。 · ` ’ 二 7 5 2 0 T ’ + 3 . 1 1 ` 计算求得 钢中 v ` C 3及 N bC 溶解于 奥氏体中的最 低温速分 别为 8 2 7℃ 及 1 2 1 9℃ , 以 上估 算说 明选 用 98 。℃~ 1 0 0 ℃固 溶 , v ` C : 基本溶解 , 而 N b C 则 谋留下来 。 其 次 , x 光定量分 析 (图 2 , 2 3 , 2 4 , 见图版 ) 及表 I 也表 明 : 三 种冷却 状 况下 , N b C 量基本 相同 , 而 v ` C 。 量 随冷却速度不同有显著差异 , 这也说 明 : N b C 为一 次未溶 碳化物 , 因此 其量几 乎不 受 丫` a 转变过程中加热温度及冷却速 度的影响 , 而v ` C 。 是溶解于奥 氏后 , 在丫、 a 连续转变过程 中以 不同 形 态重新析 出的二次碳化 物析出晕的多少 , L 与冷 却速 度 有很 卜 大 关系 。 以 上综 合分 析 阐明 在` 一中变时 , 以相间沉淀 , 纤维状 生长 及位 错线析 出 的合金碳 化物应 是 v ` C 3 而不是 种 C 或其它 。 业不排除 亨可能在热制过程 中N b C 以不同 形态析 出 。 . ` 春严 每 1 .90 克钢 中碳 化物 的重 量 (克 ) 自八0U 上户a1 样品 ` 、 9 8D ℃ 正火 1 0 0 0 ℃ 油淬 1 0 0 0犯 水淬 V ` C s N b C 0 . 0 5 0 . 0 6 0 . 0 5 0 . 0 7 3 . 汀 a 相界 面沉淀碳化物 生核与长大 , 、 」 , 相间沉淀 及纤 维 状 合金碳 化物 , 都 已 为 实验 证 明它 们 是 在 移动 着的 丫 / a 相界面上生 核 〔 6 、 10 几 本文 应用薄 晶体透 射电镜 法 , 将有关 、 但非 平 行 于相 间沉淀带 的 晶界 面相对于 入 射电子 束倾斜 , 则 可 以 通过 二 维晶 界面 反 映 出 】 相间 沉淀碳 化物带 的二 维特征 。 图 (肠 、 a ) 是 根据 上述 原 理观察 到 的 相间沉淀 与 丫 / a 相界 面 的关系图 象 。 我 们可 以 用立 体透 射 图 (2 心 、 b) 加 以 说明 。 应 该指 出 a 、 b 二图 相互 之间 相 差一 个倾转 伯 。 图 b 中 一 可以 清 晰看 到 , 当入射 电子 束与三 角 晶界面交线 平 行 时 , 则 相应 的 图象 应 是三 条 相交 于一点的 晶界线 及 沿丫 / a 相界 平行 的相 间沉淀线 列 , 此为一 般常 见的 图象如 图 5 所示 。 若 将图 b 中非平 行 于碳 化物带 的 晶界面 相对 于入射 电子束 倾斜一 个角度 , 相应 的 图象 即如 图 a 所 示 , 不 难 看 出碳 化物带 借倾斜 晶 界 面上 反映 出二 维特 征晶 界面 上 的碳 化物 也成列 状排 列 , 业与 三角 晶界 交线平 行 。 图 a 、 b在 一 定 程 度上还 反 映 出阶梯 式 生长关系 。 这 个方 法 的特 点是 , 仅 在一 张焦片生直观地显示 出相 间 沉淀沿 Y / a 相 界面生 长特征 ’ 。 从 而从 另一 个角 度验 证 了 H 0 ne y 。 。 m b e 相间沉 淀生 核 、 长 大机枷 。 ` · 一 : . H o 。 。 y c o o b e 关 于 相间 沉 淀 优先 在 低能 丫八, 相 界平 而 , 而不 是 在 高能移 功较快 的 丫 a/ 竖 面 形核 机理 , , 说 明这 种情 况下 形成 的 相间沉淀最 明显特 征 之一 是 碳化物带 基本 平行 于 丫 / 。 相界或成州小 角 ; 度 。 本文 中具有弯 曲相 间沉 淀带业平 行 于弯曲的 丫/ a 相 界面 ( 图 8 ) , 以及晶内平 行 弯 曲的碳化物带 ( 图巧 ) , 财难子用 以 上机 制解释 。 最 近 的工 作 ( l r 、 1 2〕 证 明 , ` 相界面的 结晶学特点 , 可 以 决定 是发生 相 间沉 淀 , 还是 发生 纤 维 状碳 化物 。 本文 认 为 丫 a/ 相界 面结晶学特征 与相 间沉淀有密切 关系 , 但不 是唯一 依据 。 因为相间沉淀与纤维状碳 化物 形核 、 生长的热办学条 件 是很 重要 的 , 相间沉 淀碳 化物一 般 可 以 在 较高温度下形成 , 纤 维状碳 化物在 较低 温度 下形成〔8 升 但 它 们 之间具有竞争性 〔1 0 〕 。 另一 方 面同一 丫 / a 相 界面 两 侧同 时出 现二 种不 同 形态 的碳 化物 , 当 品 界 走向改 变时 , 形态 发生 相 应 改 变 ( 图 6 ) , 难 1 5 4