3、黑体辐射的经典规律 从上图可看出,解决黑体辐射问题关键是找出辐出度M(λ,T)的具 体表达式。围绕该图,众多物理学家从经典理论出发,进行了大量的工作, 其中以下述结论相对有效: A:斯忒藩一波尔兹曼定律:辐射总能量∝T4。一与曲线总趋势吻合 B、维恩位移定律:T·n=b(为与温度无关的常量) T增大时,曲线最大值向短波移动; T不太高时,辐射能量主要集中一长波区,发出红外线和红色光; ·T较高时,辐射能量主要集中一短波区,发出紫外线和白光 在温度较高时,维恩定律结论与实验曲线基本吻合。 C、瑞利一金斯定律:M(2,7) 2nc kT 在长波区与实验曲线相当吻合; 紫外灾难 随波长λ的减小,与实验曲线差距增大 当2→0时,M→>∞,与实验曲线(M→0)相矛盾3、黑体辐射的经典规律： 从上图可看出，解决黑体辐射问题关键是找出辐出度 M（λ，T）的具 体表达式。围绕该图，众多物理学家从经典理论出发，进行了大量的工作， 其中以下述结论相对有效： A：斯忒藩—波尔兹曼定律：辐射总能量∝T 4 。—与曲线总趋势吻合 B、维恩位移定律： T b (b为与温度无关的常量)  m = • T增大时，曲线最大值向短波移动； • T不太高时，辐射能量主要集中一长波区，发出红外线和红色光； • T较高时，辐射能量主要集中一短波区，发出紫外线和白光； ∴ 在温度较高时，维恩定律结论与实验曲线基本吻合。 C、瑞利—金斯定律： ( ) k T c M T 4 2 ,    = • 在长波区与实验曲线相当吻合； • 随波长λ的减小，与实验曲线差距增大； • 当 → 0时,M → ,与实验曲线(M → 0)相矛盾 紫外灾难