电磁学网上课件 本章撰稿人:程福到 这就产生了新的环路定理,它是电荷守恒定律和位移电流假说的结果。 我们可以将介质中,非稳恒情况下的电磁场规律表达为如下的麦克斯韦方程组: 积分形式 微分形式 P P0, s∮c E·dl ds V×E (9-1-6) ar at H. dl ds H=jo 从麦克斯韦方程组的积分形式(9-1-5)一(9-1-8)出发,作圆柱形曲面或矩形回路横跨并无限接近 两介质的界面,从而得到边值关系: (D2-D1) ×(E2-E1)=0, (9-1-10) (B2-B1)=0, X(H2-H1)=0, 其中,σ。是界面上的面电荷密度,石是界面上的面电流密度4 电磁学网上课件 本章撰稿人 程福臻 这就产生了新的环路定理 它是电荷守恒定律和位移电流假说的结果 我们可以将介质中 非稳恒情况下的电磁场规律表达为如下的麦克斯韦方程组 积分形式 微分形式 ( ) . . (9 1 8) 0, 0, (9 1 7) , , (9 1 6) , , (9 1 5) 0 0 0 0 − − ∂ ∂ ⋅ ∇ × = + ∂ ∂ ⋅ = + ⋅ = ∇ ⋅ = − − − − ∂ ∂ ⋅ ∇ × = − ∂ ∂ ⋅ = − ⋅ = ∇ ⋅ = − − ∫ ∫∫ ∫∫ ∫ ∫∫ ∫∫ ∫∫∫ t D dS H j t D H dl j B dS B t B dS E t B E dl D dS dV D C S S C S S V C v v v v v v v v v v v v v v v v v ρ ρ v v v 从麦克斯韦方程组的积分形式 9-1-5 9-1-8 出发 作圆柱形曲面或矩形回路横跨并无限接近 两介质的界面 从而得到边值关系 v ( ) , (9 1 12) ( ) 0, (9 1 11) ( ) 0, (9 1 10) ( ) , (9 1 9) 2 1 0 2 1 2 1 2 1 0 × − = − − ⋅ − = − − × − = − − ⋅ − = − − n H H i n B B n E E n D D v v v v v v v v v v σ v v v 其中 σ 0 是界面上的面电荷密度 0i 是界面上的面电流密度