第二节气体一维定常等熵流动 在讨论不可压缩流体流动时,应用连续性方程和伯努 利方程就可以对许多问题求解。但是对于可压缩流体 气体流动仅仅应用上面两个基本方程还不足以求解,因为 由于气体密度的变化必然会引起热力学状态发生相应的变 化。就是说在气流流动中,不仅它的力学状态在发生变化 而且热力学状态也在随着改变。因此必须把热力学中的状 态方程和过程方程一并考虑,才能解决气体流动问题。 本节将只讨论气体的一维定常等熵流动,即假定气体 是完仝气体,在流动过程中与外界无热交换,摩擦影响很 小可以忽略不计。在一般情况下还认为各参数仅在一个方 向上有显著的变化,而且变化是连续的、不随时间而变化 这就是一维定常等熵流动。在许多实际流动问题中,例如 气体在喷管、扩压管和短叶栅中的流动都可以近似地认为 是一维定常等熵流动。第二节 气体一维定常等熵流动 在讨论不可压缩流体流动时，应用连续性方程和伯努 利方程就可以对许多问题求解。但是对于可压缩流体—— 气体流动仅仅应用上面两个基本方程还不足以求解，因为 由于气体密度的变化必然会引起热力学状态发生相应的变 化。就是说在气流流动中，不仅它的力学状态在发生变化， 而且热力学状态也在随着改变。因此必须把热力学中的状 态方程和过程方程一并考虑，才能解决气体流动问题。 本节将只讨论气体的一维定常等熵流动，即假定气体 是完全气体，在流动过程中与外界无热交换，摩擦影响很 小可以忽略不计。在一般情况下还认为各参数仅在一个方 向上有显著的变化，而且变化是连续的、不随时间而变化， 这就是一维定常等熵流动。在许多实际流动问题中，例如 气体在喷管、扩压管和短叶栅中的流动都可以近似地认为 是一维定常等熵流动