二、核外电子运动状态的近代描述 1.薛定锷方程 ●形式: ●求解: 常将直角坐标的函数(xy2z),经坐标变换后,成为球极坐标的 函数v(r,0,d,),再用分离变量法将v(,0.4)表示成为R(r)和Y(0,两 部分,Y(,d)又可分为(0和Φ(d) 变换关系如图:V(r0,=R(r)Y(Y(0.)=60)Φ() R(只与电子离核半径有关,故称为波函数的径向部分; Y(0,)只与0、d两个角度有关,故称为波函数的角度部分11 1. 薛定锷方程 二、核外电子运动状态的近代描述 •形式： •求解： 常将直角坐标的函数(x,y,z)，经坐标变换后，成为球极坐标的 函数(r,,,) ，再用分离变量法将(r,,) 表示成为 R(r)和 Y(,)两 部分，Y(,)又可分为 ()和()。 变换关系如图 ： ( ) 0 8 2 2 2 2 2 2 2 2 −  =  +    +    +    E V h m x y z (r,,) = R(r)Y(,) Y(,) = ()() R(r)只与电子离核半径有关，故称为波函数的径向部分； Y(,)只与、两个角度有关，故称为波函数的角度部分