在扩张场决定矫顽力的情况下，它还与A/A比值有关。例如，当矫顽力由形核场H.决定 时，(10)式的第一项的系数k正比于K/Kr, 50 13980 在K:为一定值的情况下，K值越大，晶粒 的矫顽力越大；Kū值越小，晶粒的矫顽力越 40 3184 小。图7是I区厚度6为一定值(6=0.3× 30 2388 10~cm)时，晶粒矫顽力随K/K:比值的变 密 1592 出 209 化，说明外延层(I区)的磁晶各向异性常数 对Nd2Fe14B晶粒的矫顽力有极为重大的影响。 10 796 (10)式与(11)式的N是散磁场系数。它与 0.00.20.40.60.81:0 退磁因子不完全相同。因此Nd2 Fe14B品粒的 KI/KI 矫顽力还应与I区和I区的饱和磁化强度的比 图7当Nd2Fe14B品粒外延层厚度8=0.3×10-6 值(M./M.r)和交换积分常数的比值(Aū/ cm时，品粒断顽力(Hc=H,)与Kπ/KI比值的关系 A:)有关。当由形核场控制矫顽力时，它还 Fig.7 The K/Kf ratio dependencc of coerci- vity (Hc=H.)for Nd2Fe14B grain, 与外延层的厚度δ有关。 d=0.3×10-6cm 4 NdFeB系烧结永磁体的矫顽力 上面已指出Nd2Fε14B晶粒的矫顽力可以用一个简单的表达式来描述。当由许许多多的 Nd2Fe14B晶粒按图2所示的微结构r,型组成大块的NdFeB系永磁体后，它的矫顽力一般说 与单个晶粒的矫顽力不同，主要是受散磁场和边界结构的影响。当由许许多多的Nd2Fe1,B 晶粒组成大块的磁体后，磁体内任何一个晶粒所感受到的退磁场，除了本身的散磁场外，还 有邻近周围的晶粒作用在该晶粒处的散磁场。这些散磁场的和将影响该晶粒的反磁化过程和 矫顽力。 假定反磁化时，反磁化畴核在磁体内第个晶粒开始形成，这样仅是第；个晶粒邻近周 围的晶粒产生的散磁场对它的反磁化畴核的形成有影响。这样经过适当处理【1)，可得到烧 踪NdFeB系永磁体矫顽力的表达式为： Hc=C(kHA1-4πNM.t) (12) 式中C是与铁磁性Nd2Fe14B晶粒的体积百分数有关的常数。由(I2)式可以看出烧结NdFeB 系永磁体的矫顽力主要由下列因素来控制。 (I)Nd2Fe14B晶粒内晶体完好区的各向异性场是决定NdFeB系永磁体矫顽力最根本 的因素。通过元素取代，改变HAr=2K,/M,i,可调整NdFeB永磁体的矫前力。例如用能提 高Nd2Fe1sB化合物磁晶各向异性常数Kr或降低M,r的元素（如Dy,Tb,Ho)来取代 Nd,可有效地提高其矫顽力a'。相反凡是用能降低Nd,Fe14B化合物磁晶各向异性或提高其 M,r的元素（如Co)来置换Nd或Fe,均会导至矫顽力的降低。 (2)Nd2Fe14B晶粒外延层的厚度与磁性。(6)式和图5表明Nd2Fe14B晶粒外延层厚度 越小，其矫顽力越高。同时外延层的磁参量K,M。和A越接近品体完好区(I区)的磁参 量，其矫顽力越高。可以说NdFeB系永磁体的矫顽力的理论值，主要由I区的各向异性场 HA1来决定，但实际NdFeB系永磁体的矫顽力，主要由磁性较软的外延层(I)的形核场 440在扩张 场决 定 矫顽力 的情况下 , 它还与 A n / A : 比值有 关 。 例 如 , 当矫顽力 由形核场 H 二 决定 叮之心苗誉 卜日召涅 时 , ( 10 ) 式 的第一项 的系数 k正 比于 K 。 / K : , 在 K : 为一定值 的情况下 , K l 值 越 大 , 晶 粒 的矫顽力越大 ; K : 值越小 , 晶粒的矫顽力 越 小 。 图 7 是 I 区 厚 度 占 为一 定 值 必 二 0 . 3 x 1 0 一 日 c m ) 时 , 晶粒矫顽力随 尺订 K : 比值 的变 化 , 说明外延层 ( I 区 ) 的磁晶各 向异性常数 对N d : F e , 4 B晶粒 的矫顽力 有极 为重大的影 响 。 . ( 10 ) 式与 l( l) 式 的 N 是 散磁场系数 。 它 与 退 磁 因子 不完全 相 同 。 因此 N d Z F 。 , ; B 晶 粒 的 矫顽 力还应 与 I 区和 I 区 的饱和磁化强度的比 值 ( M : : / M 二 : ) 和交换积分常数的比值 ( A 。 / A l ) 有关 。 当 由形核场控 制矫顽 力时 , 它 还 与外延层的厚 度 d 有 关 。 多9 8 0 3 j 8夺 2 3 88 1 5 92 7夕6 1 ` 0 / / 勒 沁 图 7 当N d Z F e i 4 B 晶俭外 延层厚度占二 o 。 3 x l o 一 6 c m 时 , 晶粒 矫顽 力 ( H c = H : ) 与尺 1 / K 工比值 的关 系 F i g . 7 T h e K n / K 丈 r a t i o d e P e n d e 九 e e o f e o e r e i - v i t y ( H e = H . ) f o r N d : F e i ; B g r a i n , 占二 0 。 3 x 10一 右 e m 4 N d F e B 系烧结永磁体的矫顽力 上面已指 出N d Z F e : ; B 晶粒 的矫顽力 可以 用一 个简单的 表达式来 描述 。 当 由许许 多 多的 N d Z F e , ; B 晶 粒按 图 2 所示的微 结构漠型 组成 大块 的 N d F e B系永磁体后 , 它 的矫顽力 一般说 与单个晶粒 的矫 顽力不同 , 主要是受散 磁场和 边界结构 的影 响 。 当 由许许 多多 的 N d : F e : ; B 晶粒组成 大块 的磁体后 , 磁体内任何一个晶粒所感受到 的退磁场 , 除了本 身 的散 磁场外 , 还 有邻 近周围 的晶粒作 用在该晶粒处的散 磁场 。 这些 散磁场 的和将影响该晶 粒 的反 磁化过程和 矫顽 力 。 假定反磁化 时 , 反磁化畴核在磁 体内第 i 个晶粒开始形成 , 这 样仅 是第 i 个晶 粒 邻近周 围 的晶粒产生 的散磁场 对 它 的反磁化畴核 的形成 有影 响 。 这 样经 过适 当处 理 ` ’ 。 〕 , 可得到烧 游 N d F e B系永 磁 体矫顽 力的 表达式为 : H 。 二 C ( 介H , 工 一 4万 N M 。 i ) ( 1 2 ) 式中 C是与 铁磁 性 N d Z F e l ; B 晶粒的体积百分数有关 的常 数 。 由 ( 1 2 ) 式可以看 出烧结 N d F e B 系永磁 体的矫顽力 主要 由下 列 因素来控 制 。 ( 1) N d Z F e , ; B 晶 粒 内晶 体完好 区的各向异 性场 是 决 定 N d F e B系永 磁体矫 顽力最 根 本 的因素 。 通过元素取 代 , 改变 H A : = Z K I / M 。 : , 可调 整N d F e B永磁体的矫顽力 。 例如用能提 高 N d Z F e l ; B 化合 物磁 晶各 向异性常 数 K : 或降 低 M : : 的元素 ( 如 D y , T b , H o) 来 取 代 N d , 可有 效 地提 高其矫顽 力 〔 “ 〕 。 相反凡 是 用能降低N d Z F e l ; B 化合物磁晶各 向异 性或提高其 M : : 的元 素 ( 如 C o) 来 置换 N d或 F e , 均 会导至矫 顽力的降低 。 ( 2) N d Z F e l ; B晶粒外延层 的厚 度与磁性 。 ( 6) 式和 图 与 表明 N d : F e , ; B 晶粒 外延层厚度 越 小 , 其 矫顽 力越 高 。 同时 外延层 的磁 参量 K n , M 。 。和 A 。 越 接近 晶 体完好 区 ( I 区 ) 的 磁 参 量 , 其矫顽 力越高 。 可以说 N d F e B系永磁 体的矫顽力 的理论值 , 主 要 由 I 区的各 向 异 性 场 H , 工来 决定 , 但实际 N d F e B 系永磁 体的矫顽力 , 主要 由磁性较 软 的外延 层 〔 万) 的 形 稼 场 冬4Q