般来说外加磁场由两部分组成:一是外加恒磁场H,二是交变磁场h(即微波磁场)。显然, 此时系统从微波磁场吸收的全部能量恰好补充铁磁样品通过某种机制所损耗的能量。这正 是铁磁共振可以用来研究铁磁材料的宏观性能和微观机制之间关系的物理基础。阻尼的大 小还意味着进动角度θ减小的快慢,θ减小得快,趋于平衡态的时间就短,反之亦然。因 此,这种阻尼也可用驰豫时间τ来表示。τ的定义是进动振幅减小到原来最大振幅的亠的 时间。磁化强度M进动时所受到的阻尼作用是一个极其复杂的过程,不仅其微观机理还 在探讨中,其宏观表达式也并不统一,这里我们采用朗德阻尼力矩的形式 [M-XoH] (2) 于是 a=0M×)+=-7(MxH)-x(M-x0) (3) 式中x0-Ho 为静磁化率 磁学中通常用磁导率μ来表示磁性材料被磁化的难易程度。磁导率与磁化率的定义分 别为 B H 它们之间的关系可写为: 在恒定磁场下,μ可用实数表示;在交变磁场下,μ要用复数表示:=p'-i4",其中 实部μ'为铁磁介质在恒定磁场中的磁导率,它决定磁性材料中储存的磁能,虚部μ"反映 交变磁场能在磁性材料中的损耗。如果铁磁介质处在直流磁场和交变磁场的共同作用下, 该铁磁样品就会出现两个新的特征一一旋磁性和共振吸收2 般来说外加磁场由两部分组成：一是外加恒磁场 H, 二是交变磁场 h（即微波磁场）。显然， 此时系统从微波磁场吸收的全部能量恰好补充铁磁样品通过某种机制所损耗的能量。这正 是铁磁共振可以用来研究铁磁材料的宏观性能和微观机制之间关系的物理基础。阻尼的大 小还意味着进动角度 θ 减小的快慢，θ 减小得快，趋于平衡态的时间就短，反之亦然。因 此，这种阻尼也可用驰豫时间 τ 来表示。τ 的定义是进动振幅减小到原来最大振幅的 e 1 的 时间。磁化强度 M 进动时所受到的阻尼作用是一个极其复杂的过程，不仅其微观机理还 在探讨中，其宏观表达式也并不统一，这里我们采用朗德阻尼力矩的形式： [ ] 1 T M  0H  D = − − （2） 于是： ( ) 1 ( ) ( ) M H T M H M  0H  = −  + D = −  − − dt dM （3） 式中 0 0 0 H M  = 为静磁化率。 磁学中通常用磁导率 μ 来表示磁性材料被磁化的难易程度。磁导率与磁化率的定义分 别为： H B  0  = （4） H M  = （5） 它们之间的关系可写为：  = 1+  （6） 在恒定磁场下，μ 可用实数表示；在交变磁场下，μ 要用复数表示：  =  − i ，其中 实部  为铁磁介质在恒定磁场中的磁导率，它决定磁性材料中储存的磁能，虚部  反映 交变磁场能在磁性材料中的损耗。如果铁磁介质处在直流磁场和交变磁场的共同作用下， 该铁磁样品就会出现两个新的特征——旋磁性和共振吸收