A仅是7的函数B是T和P的函数C是T和的函数D是任何两强度性质的函数 5.能表达流体在临界点的P-V等温线的正确趋势的 virial方程,必须至少用到(A。要表示 出等温线在临界点的拐点特征,要求关于的立方型方程) A.第三vial系数B.第二vral系数C.无穷项D.只需要理想气体方程 6.当P→0时,纯气体的[R/P-V(T,P)的值为(D。因 P(时以器),又以(盼)-0) A.0B.很高的时为0C.与第三vra.数有关D.在 boyle温度时为零 三、填空题 1.纯物质的临界等温线在临界点的斜率和曲率均为零,数学上可以表示为 (Pa)2=0(在C点)和(2Pa2)=0(在C点)。 2.表达纯物质的汽平衡的准则有G"(r)=G"()减G(,)=a(,m)(吉氏函数) dT TAv rap cu8JM=p(-)wd等面积规则 它们能(能/不能)推广到其它类型的相平衡 3. Lydersen、 Pitzer、 Lee-Kesler和lea的三参数对应态原理的三个参数分别为T,P,z T,P,O、T,P,O和T,P1,O。 4.对于纯物质,一定温度下的泡点压力与露点压力相同的(相同不同):一定温度下的泡 点与露点,在P-7图上是重叠的(重叠/分开),而在P-图上是分开的(重叠/分开), 泡点的轨迹称为饱和液相线,露点的轨迹称为饱和汽相线,饱和汽、液相线与三相线所 包围的区域称为汽液共存区。纯物质汽液平衡时,压力称为蒸汽压,温度称为沸点 5.对三元混合物,展开第二r.数B=∑∑yB,= 2B1+y2B2+y3B3+2y1y2B2+2y2y3B23+2y3y1B1,其中,涉及了下标相同的virl 系数有B1,B2,B3,它们表示两个相同分子间的相互作用;下标不同的vi系数有 B2,B23,B31,它们表示两个不同分子间的相互作用 6.对于三混合物,展开PR方程常数的表达式,a=∑∑、aan(-k)A 仅是T的函数 B 是T和P的函数 C 是T和V的函数 D 是任何两强度性质的函数 5. 能表达流体在临界点的P-V等温线的正确趋势的virial方程，必须至少用到（A。要表示 出等温线在临界点的拐点特征，要求关于V的立方型方程） A. 第三virial系数 B. 第二virial系数 C. 无穷项 D. 只需要理想气体方程 6. 当 P → 0 时，纯气体的 RT P −V(T, P) 的值为（D。因 lim  ( , ) lim lim 0 0 0 0  =                − = = → → → T TB P T P P P Z P Z RT P V T P RT ，又 ） A. 0 B. 很高的T时为0 C. 与第三virial系数有关 D. 在Boyle温度时为零 三、填空题 1. 纯物质的临界等温线在临界点的斜率和曲率均为零，数学上可以表示为 ( P V) (在C点) T   = 0 和 ( P V ) (在C点) T 0 2 2   = 。 2. 表达纯物质的汽平衡的准则有 ( ) ( ) ( ) ( ) sv sl sv sl G T = G T 或G T,V = G T,V （吉氏函数）、 vap s vap T V H dT dP   = （Claperyon方程）、 ( )  = − sv sl V V s sv sl P(T,V )dV P V V （Maxwell等面积规则）。 它们能（能/不能）推广到其它类型的相平衡。 3. Lydersen、Pitzer、Lee-Kesler和Teja的三参数对应态原理的三个参数分别为 Tr Pr Zc , , 、 Tr , Pr , 、Tr , Pr , 和 Tr , Pr , 。 4. 对于纯物质，一定温度下的泡点压力与露点压力相同的（相同/不同）；一定温度下的泡 点与露点，在P－T图上是重叠的(重叠／分开)，而在P-V图上是分开的(重叠／分开)， 泡点的轨迹称为饱和液相线，露点的轨迹称为饱和汽相线，饱和汽、液相线与三相线所 包围的区域称为汽液共存区。纯物质汽液平衡时，压力称为蒸汽压，温度称为沸点。 5. 对三元混合物，展开第二virial系数 =  = = = ij i j B yi y jB 3 1 3 1 3 1 2 12 2 3 23 3 1 31 2 2 3 2 1 2 2 y1 B + y B + y B + 2y y B + 2y y B + 2y y B ，其中，涉及了下标相同的virial 系数有 1 2 3 B , B , B ，它们表示两个相同分子间的相互作用；下标不同的virial系数有 12 23 31 B , B , B ，它们表示两个不同分子间的相互作用。 6. 对于三混合物，展开PR方程常数a的表达式， = = = − 3 1 3 1 (1 ) i j i j ii jj ij a y y a a k =