由于上式中的传热边界层δ是难以测定的,所以仍无法进行计算。于是令=a,则 上式为 aAl vIn) 式()即为牛顿冷却定律的数学表达式。就是:固体对流体的给热传热速率(Q),与 壁面积成正比,与壁面和流体间的温度差(n-1)成正比。 式中,a一—比例系数,亦称给热系数,其单位是 4(.-)m2,k=,m2,k 下面的关键,就是如何求了? 回忆一下,此种处理方法,与求导管流动阻力的方法,是完全类似的 41 当时导出流动阻力为hr= r。由于式中的剪应力()无法求得,于是改写上 d eg 为 令 d人2 得 h=d2g,然后把精力集中在求A上 4-8给热系数α计算 a与许多因素有关,a的求取十分复杂,目前主要通过因次分析法,在大量实验的基 础上,得到一些经验的、应用范围受限制的准数关联式。在第一章中我们详细介绍过因次分 析法。下面列出的式子,也是实验数据归纳的 例如圆管内湍流给热系数a用如下公式 低粘度流体: a dup cpu a=0.023 当流体被加热时,n=0.4,流体被冷却时,n=0.3。 高粘度流体: a=0027cg)"c 式中,若流体为气体,则“8 由于上式中的传热边界层  是难以测定的，所以仍无法进行计算。于是令    = t ，则 上式为： Q A(t t) = w − ……………(VIII) 式 (VIII) 即为牛顿冷却定律的数学表达式。就是：固体对流体的给热传热速率 (Q) ，与 壁面积成正比，与壁面和流体间的温度差 (t t) w − 成正比。 式中，  ——比例系数，亦称给热系数，其单位是 ( ) 2 1 2 − − =   −  = W m K m K W A t t Q w  下面的关键，就是如何求  了？ 回忆一下，此种处理方法，与求导管流动阻力的方法，是完全类似的。 当时导出流动阻力为   =  d g 4l hf 。由于式中的剪应力 ( ) 无法求得，于是改写上 式为： 2 2 2 8 2 8 g u u d l u hf      =                       = ，令 得： ， g u d l hf 2 2 =  然后把精力集中在求  上。 4-8 给热系数  计算  与许多因素有关，  的求取十分复杂，目前主要通过因次分析法，在大量实验的基 础上，得到一些经验的、应用范围受限制的准数关联式。在第一章中我们详细介绍过因次分 析法。下面列出的式子，也是实验数据归纳的。 例如圆管内湍流给热系数  用如下公式： 低粘度流体： n du Cp d                 =       0.8 0.023 ……………（Ⅸ） 当流体被加热时， n = 0.4 ，流体被冷却时， n = 0.3。 高粘度流体： 0.8 0.33 0.14 0.027                         = w du Cp        式中，若流体为气体，则 1.0 0.14 =          w 