第1意子行为 记录我们可以得到电子经由孔1到达检测器的几率：而由第二栏的记录则可得到电子经 由孔2到达检测器的几率P.如果现在对许多x的值重复这样的测量，我们就得到图14 ()所画的P与P的曲线 你们看，这里没有什么过分令人惊奇的事.所得到的与我们先前遮生孔2而得到 的P:完全相似：P则与道住孔1所得到的卫，相似.所以，像通过两个小孔这样的复杂情 况是不存在的.当我们跟踪电子时，电子就像我们所预料的那样通过小孔.无论孔2是否 关闭，我们所有到的通过孔1的电子分布都相同】 但是别忙！现在总几草，即电子以任何途径到达检测器的儿率又是多少呢？有关的资料 早就有了.我们现在假想从未看到过闪光，而把先前分成两栏的检测器“卡嗒“声次数归并 在一起.我们只须把这些数加起来.对于电子经过任何一个孔到达后障的总几率，我们确 实得出P一十P:.这就是说，虽然我们成功地观察到电子所经过的是哪个孔，但我们不 再得到原来的干涉曲线P,而是新的、不显示干涉现象的P曲线！如果我们将灯炮灭的 话，P又出现了 我们必须推断说：当我们观察电子时，它们在屏上的分布与我们不观架电子时的分布 不同。也许这是由于点上光源而把事情摘乱了？想必是由于电子本身非常微妙，因而光波受 到电子散射时给电子一个反冲，因而改变了它们的运动。我们知道，光的电场作用在电荷上 时会对电荷施加 个作用力.所以也许我们应当预翔运动要发生改变。不管怎样，光对电 子有很大的影响.在试图“跟踪”电予时，我们改变了它的运动.也就是说，当电子散射光子 时所受到的反冲足以改变其运动，以致原来它可能跑到P为极大值的那些位置上，现在 却反而跑到P为极小值的那些位置上：这就是为什么我们不再看到波状干涉效应的原因， 你们或许会想：“别用这么强的光源！使亮度降低一些：光波变弱了，对电子的扰动就不 会那么大。无疑，若使光越来越暗淡的话，最后光波一定会弱得使它的形响可以忽略.”好， 让我们来试一下，我们观察到的第一件事是电子经过时所散射的闪光并设有变弱.它总是 何样大小的闪光.使灯光暗谈后唯一发生的事情是，有时，我们听到检测器发生一下“卡嗒 声，但根本看不到光，电子在没有“被看到”的倍况下跑了过去.我们所观察到的是：光的 行为也像电子，我们已知它是波状的，但是现在发现它也是“颗粒状”的.它总是以整颗的形 式（俄们称为“光子）到达或者被散射.当我们降低光源的强度时，我们并没有改变光子的 大小，而只是改变了发射它们的速率.这就解释了为什么在灯光暗淡时有些电子没有被“看 到”就跑了过去；当电子经过时，周图正好没有光子 假如真的是每当我们“见到”电子，我们就看到同样大小的闪光，那么所看到的总是受到 扰动的电子，这件$使人多少有点泄气.不管怎样，我们用暗的灯光来做一下实验。现在， 只要听到检测器中一声“卡嗒”，我们就在三栏中的某一栏记下一次：栏(1)记的是在孔1旁 看到的电子栏（②）记的是孔2旁看到的电子，根本没有看到电子时，则记在栏（③）中.当我 们把数据整理出来（计算几率）后可以发现这些结果：“在孔1旁看到的电子具有类似于P引 的分布：“在孔2旁看到”的电子具有类似于P的分布（所以“在孔1或者孔2旁看到”的电 子具有类似于的分布)：而那些“根本没有看到”的电子则具有类似于图1-3的P山那样 的“波状”分布！復如电子没有枝看到，我们就会发现干涉现象！ 这个情形是可以理解的，当我们没有看到电子时，就没有光子扰动它，而当我们看到它 时，它已经受到了光子的扰动.由于光子产生的都是同样大小的效应，所以扰动的程度也总