差， 反比于壁厚，比例系数是材料的物理性质。 作用：这一规律提高对导热规律的认识，只是粗糙些。 1807年傅里叶：特别重视数学工具的运用，把实验与理论结合起来，提出 求解微分方程的分离变量法和可以将解表示成一系列任意函数的概念，得到学述 界的重视。特别是：1822年论著《热的解析理论》完成了导热理论的任务，提 出的导热基本定律“傅里叶定律”，导热微分方程，傅里叶级数正确地概括了导 热实验的结果。使他成为导热理论的奠基人。 二、对流 流体流动理论是对流体换热理论必要的前提。1823年纳维：提出不可压缩 流体流动方程。1845年，英国斯托克斯，将其修改为纳维一斯托克斯方程，形 成流体流动基本方程。 其特点：复杂，适用范围小，只适于简单流动，发展困难。 1880年，雷诺提出一个对流动有决定性影响的无量纲物理量雷诺数。通过 实验发现：管内层流→湍流转变时，雷诺数在1800~2000之间。在雷诺的基 础上，1881年洛仑兹自然对流解。 1885年格雷茨和1910年努塞尔获得管内换热的理论解。1916年努塞尔 凝结换热理论解又获得。 分别对其对应的理论有所贡献，但进展不大。特别是1909年和1915年努 塞尔的论文对强制对流和自然对流的基本微分方程及边界条件进行量纲分析获 得了有关无量纲数之间的准则关系。促进行了对流换热研究的发展，他的成果具 有独创性，于是，他成为发展对流换热理论的杰出先驱。 在微分方程的理论求解上，以下两方面发挥了作用 其一：普朗特于1904年提出的边界层概念。 观点：低粘性流体只有在横向速度梯度很大的区域内才显示粘性的影响。该 范围主要处在与流体接触的壁面附近，而其它区域则可以当作无粘性流体处理。 在流动边界层概念的启发下，1921年波尔豪森又引进了热边界层的概念。 1930年波尔豪森与数学家施密特，贝克曼合作，成功地求解了坚壁附近空气的 自然对流换热。 其二：湍流计算模型的发展，有力地推动了传热学理论求解向纵深方向发展。差，反比于壁厚，比例系数是材料的物理性质。 作用：这一规律提高对导热规律的认识，只是粗糙些。 1807 年傅里叶：特别重视数学工具的运用，把实验与理论结合起来，提出 求解微分方程的分离变量法和可以将解表示成一系列任意函数的概念，得到学述 界的重视。特别是： 1822 年论著《热的解析理论》完成了导热理论的任务，提 出的导热基本定律“傅里叶定律”，导热微分方程，傅里叶级数正确地概括了导 热实验的结果。使他成为导热理论的奠基人。 二、对流 流体流动理论是对流体换热理论必要的前提。 1823 年纳维：提出不可压缩 流体流动方程。 1845 年，英国斯托克斯，将其修改为纳维—斯托克斯方程，形 成流体流动基本方程。 其特点：复杂，适用范围小，只适于简单流动，发展困难。 1880 年，雷诺提出一个对流动有决定性影响的无量纲物理量雷诺数。通过 实验发现：管内层流 → 湍流转变时，雷诺数在 1800~2000 之间。在雷诺的基 础上， 1881 年洛仑兹自然对流解。 1885 年格雷茨和 1910 年努塞尔获得管内换热的理论解。 1916 年努塞尔 凝结换热理论解又获得。 分别对其对应的理论有所贡献，但进展不大。特别是 1909 年和 1915 年努 塞尔的论文对强制对流和自然对流的基本微分方程及边界条件进行量纲分析获 得了有关无量纲数之间的准则关系。促进行了对流换热研究的发展，他的成果具 有独创性，于是，他成为发展对流换热理论的杰出先驱。 在微分方程的理论求解上，以下两方面发挥了作用 其一：普朗特于 1904 年提出的边界层概念。 观点：低粘性流体只有在横向速度梯度很大的区域内才显示粘性的影响。该 范围主要处在与流体接触的壁面附近，而其它区域则可以当作无粘性流体处理。 在流动边界层概念的启发下， 1921 年波尔豪森又引进了热边界层的概念。 1930 年波尔豪森与数学家施密特，贝克曼合作，成功地求解了坚壁附近空气的 自然对流换热。 其二：湍流计算模型的发展，有力地推动了传热学理论求解向纵深方向发展