1.2.2特征X射线谱 特征X射线谱也称标识谱，特征谱是高速运动的电子把X光管靶物质原子的内层电 子击出后，其外层电子跃迁到内层空位时，把多余能量以X射线的形式辐射出来而产生 的。因为它与构成靶物质的原子密切相关，所以也称为标识X射线谱。原子内的电子分布 按Bohr模型分别处在K、L、M等壳层上。X光管内高速运动的电子能否将靶物质原子内 层以至原子内的哪一层的电子击出，与其所具能量也即与管电压有关，把能够击出某层电 子的最低加速电压称为相应层的激发电压或临界电压。外层电子跃迁到不同内层，例如， K、L、M等，所形成的特征X射线，分别称为K线系、L线系、M线系等，图1.3示明K线 系及L线系的形成情况。K系最强，L系已相当微弱，M系以上的线系变得极其微弱。电 子跃迁须遵循选择定则，即对于量子数j只有在不同的主量子数n间，当1间之差 △1=±1，且j间之差△j=±1或0时，才可发生跃迁.因此，如图1.3所示，由L层向K 层的跃迁只有L■→K,产生K,线和L1→K,产生K,线：由M层向K层也只有图示 的两条Kg和K2线.因跃迁几率不同，K线系以K。线最强，其中K。,的强度又约为K。 蕴系列 坛系列 图1.3原子能级与特征X射线 的两倍特征X射线的波长也可按式1.1.5)求得。例如，对K。线的波长入kx可由 hc/(Ek E.) 1.2.3) 求得，式中Ek,E,分别为K层和L层电子的结合能。为获得K线系的辐射，须要先将靶物 质的K层电子电离，为此加速轰击电子的管电压就应等于或大于 VK Ekle 1.2.4) 式中e电荷，Vx表示K线系的激发电压.表1.1给出了X光管不同阳极的K线系临界电 压及相应的特征X射线波长。若管电压为V,管电流为i,特征X射线的强度I近似地可表 示为： I cci(v-Vk)" 1.2.5) ·3。１．２．２ 特征Ｘ射线谱 特征Ｘ射线谱也称标识谱，特征谱是高速运动的电子把Ｘ光管靶物质原子的内层电 子击出后，其外层电子跃迁到内层空位时，把多余能量以 Ｘ射线的形式辐射出来而产生 的。因为它与构成靶物质的原子密切相关，所以也称为标识 Ｘ射线谱。原子内的电子分布 按Ｂｏｈｒ模型分别处在Ｋ、Ｌ、Ｍ 等壳层上。Ｘ光管内高速运动的电子能否将靶物质原子内 层以至原子内的哪一层的电子击出，与其所具能量也即与管电压有关，把能够击出某层电 子的最低加速电压称为相应层的激发电压或临界电压。外层电子跃迁到不同内层，例如， Ｋ、Ｌ、Ｍ 等，所形成的特征Ｘ射线，分别称为Ｋ线系、Ｌ线系、Ｍ 线系等，图１．３示明Ｋ线 系及Ｌ 线系的形成情况。Ｋ 系最强，Ｌ 系已相当微弱，Ｍ 系以上的线系变得极其微弱。电 子跃迁须遵循选择定则，即对于量子数ｎ、ｌ、ｊ只有在不同的主量子数ｎ 间，当ｌ间之差 △ｌ＝±１，且ｊ间之差 △ｊ＝±１或０时，才可发生跃迁。因此，如图１．３所示，由Ｌ层向Ｋ 层的跃迁只有ＬⅢ →Ｋ，产生Ｋα１ 线和ＬⅡ →Ｋ，产生Ｋα２ 线；由 Ｍ 层向Ｋ 层也只有图示 的两条 Ｋβ１ 和Ｋβ２ 线。因跃迁几率不同，Ｋ 线系以Ｋα 线最强，其中Ｋα１ 的强度又约为Ｋα２ β猿 η β员 α圆 α员 蕴系列 造 灶造躁 β源 圆员猿辕圆 猿员员辕圆 猿员猿辕圆 猿圆猿辕圆 猿园员辕圆 猿圆缘辕圆 运系列 α圆 α员 β猿 β员 运 蕴Ⅰ 蕴Ⅱ 酝Ⅴ 酝Ⅳ 酝Ⅲ 酝Ⅱ 酝Ⅰ 蕴Ⅲ 员园员辕圆 圆员员辕圆 圆园员辕圆 图１３ 原子能级与特征Ｘ射线 的两倍。特征Ｘ射线的波长也可按式（１．１５）求得。例如，对 Ｋα 线的波长λＫα 可由 λｋα ＝ｈｃ?（ＥＫ －ＥＬ） （１．２．３） 求得，式中ＥＫ，ＥＬ 分别为Ｋ层和Ｌ层电子的结合能。为获得Ｋ线系的辐射，须要先将靶物 质的 Ｋ 层电子电离，为此加速轰击电子的管电压就应等于或大于 ＶＫ ＝ＥＫ?ｅ （１．２．４） 式中ｅ电荷，ＶＫ 表示Ｋ 线系的激发电压。表１．１给出了Ｘ光管不同阳极的Ｋ 线系临界电 压及相应的特征Ｘ射线波长。若管电压为Ｖ，管电流为ｉ，特征Ｘ射线的强度Ｉ近似地可表 示为： Ｉ∝ｉ（Ｖ －ＶＫ）ｎ （１．２．５） ·３·