射波只往一个方向传播的波),因此可取Eo=0 于是 E=Ee jk (6-5) 将上式代入V·E=0,可得 v.Ee-j=e.ve-jke E·C =0 (6-6) 上式表明:电场矢量垂直于e2,即E:=0,电场只存在 横向分量 E=EmeJ9xe, +eme iSere jk=Erex+eey (6-7) 其中E,=Eme"ekE,=Em"e是电场强度各分量 的相量 磁场强度可以由麦克斯韦第Ⅱ方程VxE=-joH 求得射波只往一个方向传播的波），因此可取 于是 0 ' E0 = ， kz e j 0 − E = E （6-5） 将上式代入  E = 0 ，可得 ( ) j 0 j 0 j   0 =  = −  = − − z kz kz E e E e kE e （6-6） 上式表明: 电场矢量垂直于 z e ，即 E z = 0 ，电场只存在 横向分量 ( ) ( ) x x y y k z Ex me x Ey me y e E E x y E e e e e j j j = + = +   − （6-7） 其中 kz x xm E E e e x j − j =  、 kz y ym E E e e y j j − =  是电场强度各分量 的相量。 磁场强度可以由麦克斯韦第Ⅱ方程  E = −jH 求得