=ZO Rk zτ 其中z是一常数,是除k态外,费密面上 其它电子态的总和,8是电子与一个平均声子碰撞所产生的散射角。因此,对的分析,就转换成对因子 ,k) 和(-c∞s的分析。费密面附近电子的平均速度吶rm,是一常数按照德拜模型声子的速度为金属的声 速也是常数。所以回化,k)” 2求(1-c 考虑正常散射过程,由下图可知 (1-cos)=2sm2=(h 2 2K 2nk 2 2(nkE) 于是(2)式变成 z=4b,()2 电阻率变成 ="42()2 为是声子的平均动量,由此推出重要结论 纯金属的电阻率与声子浓度和声子平均动量的平方 成正比。 声子的平均动量 n(o)D(a)d na 取变量变换 kaT' 将以上诸式代入(3)式得 xdx A75 其中常数 bump 4n(Teky)'m vs 高温时,x=(/7)→0,exl+x得到 P==AODT 在甚低温时,x=(⊙D/T)→∞,得到 p=176T 可见由平均声子模型得到的理论结果与实验规律是相符的. 本节是认识和理解电子与声子相互作用的最典型的例子之（2） 其中 是一常数，是除 态外，费密面上 其它电子态的总和， 是电子与一个平均声子碰撞所产生的散射角。因此，对 的分析，就转换成对因子 和 的分析。费密面附近电子的平均速度 ,是一常数;按照德拜模型,声子的速度为金属的声 速,也是常数。所以 2.求 考虑正常散射过程，由下图可知 于是（2）式变成 电阻率变成 (3) 因为 是声子的平均动量，由此推出重要结论： 纯金属的电阻率与声子浓度和声子平均动量的平方 成正比。 声子的平均动量 (5) 取变量变换 将以上诸式代入(3)式得 (6) 其中常数 高温时, x=（ /T ）®0 ，ex »1+x,得到 (7) 在甚低温时, x=（ /T ）® ,得到 r=17.6A ( 8) 可见由平均声子模型得到的理论结果与实验规律是相符的. 小 节 本节是认识和理解电子与声子相互作用的最典型的例子之一