其伏安特性曲线如图2-2所示。可见半导体 二极管的伏安特性为一非直线,所以它是一 非线性电阻元件 比较图2-1和图2-2可以发现,线性电阻的伏安特性曲线对称于坐标 原点,这种性质称为双向性。为所有线性电阻元件所具备。半导体二极管 的伏安特性曲线不但是非线性的,而且对坐标原点亦是非对称的,这种性 质称为非双向性,为多数非线性电阻元件所具备。另外从图2-2还可以看 出,半导体二极管的电阻随着其端电压的大小和极性的不同而不同。当外 加电压的极性和二极管的极性相同时,二极管导通,其电阻值很小;反之 极管截止,其电阻值很大。半导体二极管这一性质,称作单向导电性, 这与线性电阻元件有很大的不同。 如果将加在二极管上的电压和流过它的电流分别由示波器的y、y2探 极输入示波器,在示波器的屏幕上可以观察到二极管伏安特性曲线。 2、电感元件 L 电感元件的电路符号用 √·表示。若电感磁通链中的 参考方向与通过电感电流I的参考方向之间满足右手螺旋关系,则 ψL(t)=LI(t) (2-4) 以ψ为纵坐标,I为横坐标,构成ψ凵-I平 面,对线性电感元件ψ-I曲线为一通过坐 (t 标原点的直线。直线斜率即是线性电感的自 感系数。该直线称作线性电感的韦安特性曲 线。如图2-3所示。非线性电感元件的韦安 特性曲线则与之不同 对于一般的电感元件,韦安特性曲线可用 图2-3 ψL(t)=f[L(t)] 函数关系来描述。为观察一般电感元件的ψ-I特性曲线,我们以图2-4 积分电路来分析ψ与I的函数关系 在电感电压U和电感电流L参考方向一致的情况下,则存在 U=d中u/dt=LdIu/dt ψL(t)=∫U(ξ)dξ 在图2-4电路中,用虚线框起部分为积分电路。对RC电路来说,如果 选择电路参数,使时间常数τ=RC很大时,电容的充电、放电过程进行的 很缓慢,因此,电容电压U(t)<<RI(t)。按KⅥL有 UL(t)= RI(t)+ Uc(t)RIi(t) it)「R ∴I1(t)=UL/R 又 U(t)=∫t。I1()d/C Uc I ∴U(t)=∫'ou(ξ)d/RC 即电路输出电压U2(t)等于输入电压U(t)积分: 图2-49 其伏安特性曲线如图 2-2 所示。可见半导体 二极管的伏安特性为一非直线，所以它是一 非线性电阻元件。 比较图 2-1 和图 2-2 可以发现，线性电阻的伏安特性曲线对称于坐标 原点，这种性质称为双向性。为所有线性电阻元件所具备。半导体二极管 的伏安特性曲线不但是非线性的，而且对坐标原点亦是非对称的，这种性 质称为非双向性，为多数非线性电阻元件所具备。另外从图 2-2 还可以看 出，半导体二极管的电阻随着其端电压的大小和极性的不同而不同。当外 加电压的极性和二极管的极性相同时，二极管导通，其电阻值很小；反之， 二极管截止，其电阻值很大。半导体二极管这一性质，称作单向导电性， 这与线性电阻元件有很大的不同。 如果将加在二极管上的电压和流过它的电流分别由示波器的 y1、y2 探 极输入示波器，在示波器的屏幕上可以观察到二极管伏安特性曲线。 2、电感元件 电感元件的电路符号用 表示。若电感磁通链ψL 的 参考方向与通过电感电流 I 的参考方向之间满足右手螺旋关系，则 ψL（t）=LI（t） （2-4） 以ψL 为纵坐标，I 为横坐标,构成ψL- I 平 面，对线性电感元件ψL- I 曲线为一通过坐 标原点的直线。直线斜率即是线性电感的自 感系数。该直线称作线性电感的韦安特性曲 线。如图 2-3 所示。非线性电感元件的韦安 特性曲线则与之不同。 对于一般的电感元件，韦安特性曲线可用 ψL（t）=f[IL(t)] 函数关系来描述。为观察一般电感元件的ψL - I 特性曲线，我们以图 2-4 积分电路来分析ψL 与 I 的函数关系。 在电感电压 UL 和电感电流 IL 参考方向一致的情况下，则存在 UL=dψL/dt =LdIL/dt ∴ ψL（t）=∫UL（ξ）dξ (2-5) 在图 2-4 电路中，用虚线框起部分为积分电路。对 RC 电路来说，如果 选择电路参数，使时间常数τ=RC 很大时，电容的充电、放电过程进行的 很缓慢，因此，电容电压 UC(t)<<RI1(t)。按 KVL 有 UL（t）= RI1(t) + UC(t) ≈RI1(t) ∴ I1(t)=UL/R 又 UC(t) =∫t 0I1(ξ)dξ/C ∴ UC(t)=∫t 0UL（ξ）dξ/RC 即电路输出电压 U2(t)等于输入电压 UL(t)积分：