現在赴我們来考虑，当我們要决定在某一組分中的能量时会 发生什么样的情况.这种决定的結果必须是：要就是一整个光 子，要就是完全沒有.这样光子必须突然变化，从部分处在一个光 束，部分处在另一光束的情况变为完全处在两者中的某一个。这 个突然变化乃是由于观察必然引起对光子平移态的干扰所致.要 預料光子究竟会在这两个光束中的哪一个里出現是不可能的.从 光子原来在两个光束中的分布情况，只能計算出每一結果的几率， 人們或許提出可能不破坏組分光束而实現能量测量，例如，用 一个可动的鏡面反射这一光束而观察其反冲力.我們对于光子的 这种描述可以註我們作如下推断：在这样的能量调量以后，就不 会在这两个粗分之間带来任何干涉了.只有光子是部分地在一光 束，部分地在另一光束时，才能在两束光迭加起来时出現干涉；而 当光子由于观察而被迫完全进入两个光束之一时，千涉的可能性 就消失了.另一光束这时不再参与这个光子的描逃了，因之，对于 此后可能对这个光子进行的任何实驗来說，它都应当看作是象通 常一样完全在一个光束中. 按照上述这些方式，量子力学就能实現光的波动性质与光的 微粒性质的协調。核心間题是，把一个光子的每一下移态同普通 波动光学中的波图数之一联系起来。这种联系的性盾是不能在經 典力学的基础上图象化的，而是完全新的事情。如果把光子同与 其联系的波看成有相互作用（象在经典力学中粒子与波的相互作 用一样)，那就大错了.这种联系只能統計地解释，当我們对于光 子在何处进行一次观察时，波函数只能告訴我們在某一特定地点 发现光子的几率. 在量子力学发現以前不久，人們就已理解到，光波与光子之間 的联系必須是統計的性原.然而，他們沒有清楚地了解到，波函数 告訴我們啊的是一个光子在一特定位置的几碎，而不是在那个位置 上可能有的光子数目.这一区别的重要性可在下面看清楚.假定 我們合由大量光子粗成的光束分裂为两个強度相等的粗分.按照 光束的強度与其中可能的光子数目相联系的假定，我們就会得到， 。8