在等速拉伸时,无定形高聚物的典型应力-应变曲线见图15-1 σ 图15-1无定形高聚物的应力应变曲线 a点为弹性极限,oa为弹性(比例)极限强度,εa为弹性极限伸长率。由0 到a点为一直线,应力应变关系遵循虎克定律=EE,直线斜率E称为弹性(杨 氏模量)。y点为屈服点,对应的σ,和ε,称为屈服强度和屈服伸长氯。材料屈服后 可在t点处断裂,ot、ε:为材料的断裂强度、断裂伸长率。(材料的断裂强度可大 于或小于屈服强度,视不同材料而定) 从o,的大小,可以判断材料的强与弱,而从ε,的大小(从曲线面积的大小) 可以判断材料的脆与韧。 晶态高聚物材料的应力应变曲线 Ec 图15-2晶态高聚物的应力应变曲线 在c点以后出现微晶的取向和熔解,然后沿力场方向重排或重结晶,故σ。称重在等速拉伸时，无定形高聚物的典型应力-应变曲线见图 15-1： a 点为弹性极限，σa 为弹性（比例）极限强度，εa 为弹性极限伸长率。由 0 到 a 点为一直线，应力-应变关系遵循虎克定律σ＝Eε，直线斜率 E 称为弹性（杨 氏模量）。y 点为屈服点，对应的σy 和εy 称为屈服强度和屈服伸长氯。材料屈服后 可在 t 点处断裂，σt、εt 为材料的断裂强度、断裂伸长率。（材料的断裂强度可大 于或小于屈服强度，视不同材料而定） 从σt 的大小，可以判断材料的强与弱，而从εt 的大小（从曲线面积的大小） 可以判断材料的脆与韧。 晶态高聚物材料的应力-应变曲线： 在 c 点以后出现微晶的取向和熔解，然后沿力场方向重排或重结晶，故σc 称重 t  a  y   O 图 15-1 无定形高聚物的应力-应变曲线   t  a  y  c  t t  c    O 图 15-2 晶态高聚物的应力-应变曲线