(2-2) 将2-2式代人21式，得到 (2-3) 由23式，如果己知入射光的波长，测得某一暗环的半径并数出它的级次k(薄膜厚度 为零的中心为k=O),就可以算出透镜的曲率半径R了。 然而仔细观察发现：零级暗纹不是一个点，而是一个不甚清晰的暗斑，甚至有可能 是一个亮斑。其原因是从中心接触点沿半径向外，连续增大，光程差相应连续增大， 从暗到明光强逐渐增加，所以不可能是一个清晰的暗点：又因镜面上可能有尘埃存在， 造成中心点可能不是光学接触，所以中心不一定是零级暗纹中心，甚至根本不是零级条 纹。这就给实际测量带来了困难：①干涉环的圆心位置不能确定，测无起点：②不 知道中心是第几级条纹，无法确定所测圆心的k。 因此，我们运用转换测量法，以避开级次k和半径的绝对测量 设第m环半径为，第n环半径为，分别代入2-3式，并将两式相减，于是得 (2-4) 为了便于测量和数据处理，将上式写成： (2-5) 式2-5中分子是任意两暗环直径的平方差，分母中的(m-n)是它们相隔的环数。 对比前述式2-3，我们此刻所关心的不再是第m环和第n环的实际级次，而是它们的级 差(m-n),且级差(m-n)很容易数出来，因此利用上式可以方便地测量透镜的曲率半 径。 3.利用劈尖干涉测量徽小厚 劈尖装置如图25。将两块玻璃平板的光学平面相对叠 放，其一端夹入待测薄片或细丝，于是在两玻璃之间形成一 楔形空气薄膜 劈尖。用单色光垂直入射在劈尖薄膜上就 形成等厚干涉条纹，干涉图样为一组与玻璃板交线相平行 图25劈尖装置 的、等间距的平行直条纹。将式2-2运用于空气劈尖。数出 从玻璃板交线到细丝所在处的暗纹条数N,就可以算出细丝 直径 如果N很大，为了简便，可先测出单位长度内的暗纹条数和从交线到金属丝的 距离L,那么(2-2) 将 2-2 式代人 2-1 式，得到 (2-3) 由 2-3 式，如果已知入射光的波长，测得某一暗环的半径 并数出它的级次 k(薄膜厚度 为零的中心为 k=0)，就可以算出透镜的曲率半径 R 了。 然而仔细观察发现：零级暗纹不是一个点，而是一个不甚清晰的暗斑，甚至有可能 是一个亮斑。其原因是从中心接触点沿半径向外，h 连续增大，光程差 相应连续增大， 从暗到明光强逐渐增加，所以不可能是一个清晰的暗点；又因镜面上可能有尘埃存在， 造成中心点可能不是光学接触，所以中心不一定是零级暗纹中心，甚至根本不是零级条 纹。这就给实际测量带来了困难：干涉环的圆心位置不能确定，测 无起点；不 知道中心是第几级条纹，无法确定所测圆心的 k。 因此，我们运用转换测量法，以避开级次 k 和半径 的绝对测量。 设第 m 环半径为 ，第 n 环半径为 ，分别代入 2-3 式，并将两式相减，于是得 到 (2-4) 为了便于测量和数据处理，将上式写成： (2-5) 式 2-5 中分子是任意两暗环直径的平方差，分母中的（m-n）是它们相隔的环数。 对比前述式 2-3，我们此刻所关心的不再是第 m 环和第 n 环的实际级次，而是它们的级 差（m-n），且级差（m-n）很容易数出来，因此利用上式可以方便地测量透镜的曲率半 径。 3．利用劈尖干涉测量微小厚度 劈尖装置如图 2-5。将两块玻璃平板的光学平面相对叠 放，其一端夹入待测薄片或细丝，于是在两玻璃之间形成一 楔形空气薄膜——劈尖。用单色光垂直入射在劈尖薄膜上就 形成等厚干涉条纹，干涉图样为一组与玻璃板交线相平行 的、等间距的平行直条纹。将式 2-2 运用于空气劈尖。数出 从玻璃板交线到细丝所在处的暗纹条数 N，就可以算出细丝 直径 如果 N 很大，为了简便，可先测出单位长度内的暗纹条数 和从交线到金属丝的 距离 L，那么 图 2-5 劈尖装置