另一方面，按上节的讨论，在远离散射中心处，粒子的波函数 u,8→e+1o片 (7) 将平面波e按球面波展开 ei=efkrcos>(21+1)i!j(r)P(cosO) (8) 1=0 式中jk)是球贝塞尔函数 4 sin 2ikr 3-e i(kr (9) 另一方面，按上节的讨论，在远离散射中心处，粒子的波函数 cos 0 (2 1) ( ) (cos ) ikz ikr l l l l e e l i j kr P    = = = +  [ ] 2 1 ) 2 1 ) ( 2 1 i(kr l i kr l e e ikr − − − = − ( , ) ( ) ikr ikz e r e f r    + r →  （7） （8） 式中j l (kr)是球贝塞尔函数 将平面波 e ikz 按球面波展开 1 2 1 1 ( ) ( ) sin 2 2 l l j kr J kr kr l kr kr   +   = −     r →  （9）