图43圆筒形件拉深时的应力分析 1).无压边圈的拉深在拉深毛坯边缘取一扇形微分体，在拉深过程的任意 瞬间，微分体处于平衡状态，其径向合力为零： (+da,Xp+dpyd0-2dp0 简化上述并略去高阶项，利用最大剪应力塑性条件(。+。=G,)和边界 务件 (p=时，o。=0),得到凸缘变形区径向拉应力和切向应力为： ,a,hgaa-h月 根据此式获得凸缘变形区应力分布规律，如图4-3所示。从图中的径向拉应 力。与切向压应力σ。的分布曲线可以看到，在变形区内的大部分区域，切向压 应力σ。的绝对值都大于径向拉应力o。,即变形区的主要变形方式是压缩变形。 这说明圆筒形件拉深时的主要变形区为压缩类成形。切向压应力σ。在毛坯变形 区外边缘达到最大值，即： 00mx=0,图 4-3 圆筒形件拉深时的应力分析 1). 无压边圈的拉深 在拉深毛坯边缘取一扇形微分体，在拉深过程的任意 瞬间，微分体处于平衡状态，其径向合力为零：    d 0 2  d  d d  d  2 sin                d t t t 简化上述并略去高阶项，利用最大剪应力塑性条件（      s ）和边界 条件   ,  0  R时   ，得到凸缘变形区径向拉应力和切向应力为：     R s  ln ，               R s 1 ln 根据此式获得凸缘变形区应力分布规律，如图 4-3 所示。从图中的径向拉应 力   与切向压应力   的分布曲线可以看到，在变形区内的大部分区域，切向压 应力   的绝对值都大于径向拉应力   ，即变形区的主要变形方式是压缩变形。 这说明圆筒形件拉深时的主要变形区为压缩类成形。切向压应力   在毛坯变形 区外边缘达到最大值，即：  max  s