表1Rene'g5介金粉末的二次枝品间距和颗粒大小 日数 测量颗粒数枝晶数 二次枝晶间距d 平灯颗粒直径D μm μm -150+200 22 96 2.090 73.501 -200+250 25 98 1.933 66.388 -250+320 19 66 1.490 46,635 -320+360 19 62 1.356 38.270 -360 16 64 1.090 19.572 若二次枝品间距d与颗粒直径D之间符合关系式d=aD,两边取对数： 1gd =1ga +blgD 式中，a,b为常数。由此可见，lgd与lgD之间存在着线性关系。 将表1所得实验结果取对数，进行回归分析处理后，可以得到图6和下式。 1gd=-0.6154+0.4891gD 所以 d=0.242D·48,相关系数r=0.97。 2,2二次枝晶间距与冷却速度的关系 根据牛顿冷却定律 B.=4xRih (T-To)=xR'pCp dT 得到： dT=3h (T-To) d RPCp 式中， dt -一冷却速度，h一对流换热系数，(T-T)一液滴与介质的温度， p一密度，Cp一比热，R一颗粒半径。 如果取纯镍，p=7.85×103kg/m3,Cp=620J/kg·K-h,=163J/msKT,△=1200C 将上述数值代入公式可得表2。 表2用牛顿冷却定律计算雾化Rene'95合金的冷却速 D,um 19,572 38,270 46.635 66.388 73.501 dT/dt,C/s 12320 6301 5171 3632 3281 若设二次枝晶间距与冷却速度之间关系符合关系式d=av“,两边取对数得 1gd lga +blgv 式中，a,b为常数。由此可以看出，gd与1gv之间存在线性关系。 将表2中的冷却速度值(F)与表1中的二次枝品间距值d,分别取对数再进行 回归分析处理后便可得到图7和下式。 54表 ‘ 合金粉末的二 次枝 品间距 和颗粒大小 目数 测 最倾拉数 枝 晶数 二 次枝 晶间 距 林 平均城 拉直径 卜 一 一 一 一 一 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 若二次 枝 晶间距 与颗拉直径 之间符合关 系式 ， 两边取 对数 二 式中 ， ， 为常数 。 由此可 见 ， 与烤 之 间存在着线性关系 。 将 表 所 得实 验结果取 对数 ， 进行回 归分析处理后 ， 可以 得 到图 和下式 。 一 所以 二 。 ” ‘ 吕 ， 相关 系数 。 。 二次杖 晶间距与冷却速度的关系 根据牛顿冷却定律 ， ， 、 尤 。 ， ‘ 。 芭 弓兀 爪 一 气 一 少 一 一 兀 氏 一 尸七 一 丁 石 一 。 一 得到 ’一一 式中 ， 擎一冷却速度， 一对流换热系数， 一 。 一 液滴与介质的温度， － 密度， － 比热， － 颗粒 半径 。 如果取纯镍 ， ， 二 · · ， 忿 · · ， △ 将 上述数值代人公式可得表 。 表 用牛顿冷却定律计算雾化 ‘ 合金的冷却速 ， 卜 ， 。 。 。 。 。 若设二次 枝晶间距 与冷却速度之 间关 系符合关 系式 “ ， 两边取对数得 二 式中 ， ， 为常数 。 由此可以 看 出 ， 与 之间存在线性关 系 。 将表 中的冷却速度值 〔擎 与表 中的二次枝晶间距值 ， 分别取对数再 进 行 、 ‘ 回归分析处理后便可 得到图 和下式