I=I(r)-I(r) =hu后+u项+2u,4ecos[。-pR-△(r)-后+u项+2u,4ecos(。-pR】 a..in()-et sin ee (6) 由式(6)可见，相减处理后的光强是一个包含有高频载波项 sim(4。-中a)-4p] 的低频条纹sin△o。该低频条纹取决于物体变形引起的光 2 2 波相位改变。 这个光波相位变化与物体变形关系从光波传播的理论可以推导出来，即有： A0=20+cos0)+dsnol (7) 其中1是所用激光波长，0是照明光与物体表面法线的夹角，d是物体变形的 离面位移，d是物体变形的面内方向位移。 为了使光路对离面位移敏感，应该使照明角0比较小，即cos0≈1，sin0≈0，则 由(7)式可以得到： △0=4切d (8) 有(6)式可知，在暗条纹处， △中=2kπ (9) 由(8)式和(9)式可得到： d号 (10) 即暗条纹处的离面位移是半波长的整数倍。 三、实验器材 光电实验平台、电脑 四、 实验光路图 77 ( ) ( ) ' I = I r − I r = 2 cos[ ] ( ) [ 2 cos( )] 2 2 2 2 o R o R o R uo uR uouR o R u + u + u u φ −φ − Δφ r − + + φ −φ = 2 ( ) sin 2 ( ) 4 sin ( ) r r u uo R o R ϕ ϕ φ φ Δ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ Δ − − (6) 由 式 (6) 可 见 ， 相 减 处 理 后 的 光强是一个包含有高频载波项 ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ Δ − − 2 ( ) sin ( ) r o R ϕ φ φ 的低频条纹 2 ( ) sin Δϕ r 。该低频条纹取决于物体变形引起的光 波相位改变。 这个光波相位变化与物体变形关系从光波传播的理论可以推导出来，即有： [ ] θ θ λ π φ (1 cos ) sin 2 1 2 Δ = d + + d (7) 其中λ 是所用激光波长，θ 是照明光与物体表面法线的夹角， 1 d 是物体变形的 离面位移， 2 d 是物体变形的面内方向位移。 为了使光路对离面位移敏感，应该使照明角θ 比较小，即cosθ ≈ 1,sinθ ≈ 0 ，则 由（7）式可以得到： 1 4 d λ π Δφ = (8) 有(6)式可知，在暗条纹处， Δφ = 2kπ (9) 由(8)式和（9）式可得到： 2 1 kλ d = （10） 即暗条纹处的离面位移是半波长的整数倍。 三、 实验器材 光电实验平台、电脑 四、 实验光路图