又因为及R=p/eB,其中R和B分别为ds处的曲率半径和磁感应强度,则有 A=m0,2m=2r= dO(∵真空中p为定值) (14) 所以有 sime p=e△x C=md=1lAx(其中言=1C (15) B ￥SinO,O/lsne,dO,则物理含义更为明显,即言为粒子在整个路径上 的磁感应强度的倒数以所处位置处的位移与Y轴夹角的正弦为权重的加权平均值.显然, B相当于均匀磁场情形下p=eBR=eBM/2中的磁感应强度B,即求出B就能更为确切 地表述p与AX的关系,进而准确地确定粒子的动量值 4.根据β粒子的动能,由动能和动量的相对论关系(6)式求出动量pe(为与动能量 纲统一,故把动量p乘以光速,这样两者单位均为MeV)的理论值.在pc(Mev)Ek(MeV) 坐标系中作实验曲线和相对论关系理论曲线,并与根据(7)式求出的动量pc所作经典理论 曲线比较.求出实验点的动量p与相对论关系理论值的相对误差 【注意事项】 1.若要打开机玻璃防护罩,应先关闭β源 2.防止β源强烈振动,以免损坏其密封薄膜 3.开机预热20分钟后,方能进行测量 4.实验完毕后,请关闭各放射源 【思考题】 测量能谱进行能量定标时,全能峰所对应的脉冲幅度应选择多大? 试比较pc-k坐标系中的实验曲线和理论曲线,并进行讨论和得出结论 3.用γ放射源对闪烁探测器进行能量定标时,为什么不需要对y射线穿过220厚的铝 膜进行能量损失的修正? 【参考文献】 []陈玲燕等.相对论效应实验及装置.物理实验,1987 [2]复旦大学等合编.原子核物理实验方法.原子能出版社,1986又因为及 ，其中 = / eBpR R 和 B 分别为 ds 处的曲率半径和磁感应强度，则有 θ θ θθ π π d Be p d eB p X =⋅⋅=Δ ⋅ ∫0 ∫0 sin sin （∵真空中 p 为定值） （14） 所以有 XeB B Δ= Xep Δ= ∫ 2 1 d sin 0 π θ ϑ (其中 θ π θ d B sim B = ⋅ ∫0 2 11 ) （15） 若把 B 1 改写成 θθθ π θ π d d B ⋅ ⋅ 0 ∫∫ 0 sin/ sin ，则物理含义更为明显，即 B 1 为粒子在整个路径上 的磁感应强度的倒数以所处位置处的位移与 Y 轴夹角的正弦为权重的加权平均值．显然， B 相当于均匀磁场情形下 = = ΔXeBeBRp 2/ 中的磁感应强度 B，即求出 B 就能更为确切 地表述 p 与ΔX 的关系，进而准确地确定粒子的动量值． 4．根据β- 粒子的动能，由动能和动量的相对论关系（6）式求出动量pc（为与动能量 纲统一，故把动量p乘以光速，这样两者单位均为MeV）的理论值．在pc（MeV）-Ek （MeV） 坐标系中作实验曲线和相对论关系理论曲线，并与根据（7）式求出的动量pc所作经典理论 曲线比较．求出实验点的动量pc与相对论关系理论值的相对误差． 【注意事项】 1．若要打开机玻璃防护罩，应先关闭β 源． 2．防止β 源强烈振动，以免损坏其密封薄膜． 3．开机预热20分钟后，方能进行测量． 4．实验完毕后，请关闭各放射源． 【思考题】 1．测量γ能谱进行能量定标时，全能峰所对应的脉冲幅度应选择多大？ 2．试比较pc-Ek坐标系中的实验曲线和理论曲线，并进行讨论和得出结论． 3．用γ 放射源对闪烁探测器进行能量定标时，为什么不需要对γ 射线穿过 220 厚的铝 膜进行能量损失的修正？ 【参考文献】 [1] 陈玲燕等．相对论效应实验及装置．物理实验，1987 [2] 复旦大学等合编．原子核物理实验方法．原子能出版社，1986 - 67 -