第一节虚位移原理及单位力方法 单位力方法 对于杆系结构,既然如前所述只要满足支座约束条件,及各微段 间变形连续条件的任何微小位移,均可作杆件的虚位移,那么可 把实载作用下之真实位移及各微段两端的真实相对位移当作虚位 移。若要确定在实荷载作用下杆件上某一截面沿某一指定方向或 转向的位移△,就可以在该点处施加一个相应的单位力,将之视 为荷载,而由单位力所引起的杆件任一截面上的内力记为N,M 则杆件的虚位移原理表达式为 △=」(Nd6+Me+QdA+Td) 对于线弹性,在所研究的杆件中,由实际荷载引起的长为dx的微段 两端横截面的变形位移分别为 do Ndx EA 2001.07 东南大学远程教育2001.07 东南大学远程教育 二．单位力方法 对于杆系结构，既然如前所述只要满足支座约束条件，及各微段 间变形连续条件的任何微小位移，均可作杆件的虚位移，那么可 把实载作用下之真实位移及各微段两端的真实相对位移当作虚位 移。若要确定在实荷载作用下杆件上某一截面沿某一指定方向或 转向的位移 ，就可以在该点处施加一个相应的单位力，将之视 为荷载，而由单位力所引起的杆件任一截面上的内力记为 。则杆件的虚位移原理表达式为  N,M, Q,T ( )  1•  = Nd + Md + Qd + Td 对于线弹性，在所研究的杆件中，由实际荷载引起的长为dx的微段 两端横截面的变形位移分别为 EA Ndx d = 第一节 虚位移原理及单位力方法