第九讲 上次课 相互作用能"m-22% 注意的物理意义! ●能量极小--静电平衡: 1)有约束下平衡态为导体成为等势体-汤姆逊定理 2)无约束下静电体系没有平衡态恩肖定理 导体的受力 F 引力,永远是引力! 表面电荷与电场达到平衡, Maxwell张量法与直接计算结果一致 第四章静电学II电介质静电学 上一章中我们研究了静电学的第一部分-与导体相关的静电问题。在那里 我们没有真正求解电势的方程,而是根据导体具有自由电荷这一特点研究了与导 体相关的一些静电基本定理-汤姆逊定理、恩肖定理、格林互易定理,以及 些基本量的行为一如相互作用能、导体受力、电容系数等等。但要具体计算出 这些物理量,我们仍需知晓空间的电势分布Q(F)。在这一章中,我们转而研究 电介质中的静电场的行为,目的就是计算(7)。与导体不同,电介质中的电场 不为0,电场的标势由方程 VE(r)Vo=-P(r 决定,其中E可以是位置的函数(针对非均匀介质的情形)。在一块均匀介质内 部,E是常数,故上式变为 Vp=--p 为大家熟知的泊松方程。 导体 电介质中电场问题就转化成在合适 皂荷分布,9 的边界条件下解上述 Poisson方程。 这些边界条件包括我们上一章讨论 过的介质/导体表面边界条件,以及 我们下面要介绍的介质介质边界条件。 §41电介质边界条件1 第九讲 上次课  相互作用能 int 1 2 n W q      --- 注意的物理意义！  能量极小---静电平衡： 1) 有约束下平衡态为导体成为等势体 – 汤姆逊定理 2）无约束下静电体系没有平衡态 - 恩肖定理  导体的受力 2 0 1 2 F e S n      --- 引力，永远是引力！ 表面电荷与电场达到平衡，Maxwell 张量法与直接计算结果一致 第四章 静电学 II-电介质静电学 上一章中我们研究了静电学的第一部分 - 与导体相关的静电问题。在那里， 我们没有真正求解电势的方程，而是根据导体具有自由电荷这一特点研究了与导 体相关的一些静电基本定理 --- 汤姆逊定理、恩肖定理、格林互易定理，以及一 些基本量的行为 – 如相互作用能、导体受力、电容系数等等。但要具体计算出 这些物理量，我们仍需知晓空间的电势分布( )r  。在这一章中，我们转而研究 电介质中的静电场的行为，目的就是计算( )r  。与导体不同，电介质中的电场 不为 0，电场的标势由方程 [() ] () f     r r     决定，其中 可以是位置的函数（针对非均匀介质的情形）。在一块均匀介质内 部， 是常数，故上式变为 2 1   f    为大家熟知的泊松方程。 电介质中电场问题就转化成在合适 的边界条件下解上述 Poisson 方程。 这些边界条件包括我们上一章讨论 过的介质/导体表面边界条件，以及 我们下面要介绍的介质/介质边界条件。 §4.1 电介质边界条件 3 2 导 体 电荷分布， 1