E"(v)-E(0) (v+=chv--chv 从量子力学的观点来看,在一般地考虑红外光谱的强度I11”时,我们必须考虑不 同能级v,之间跃迁偶极矩M的变化,它们之间有关系 1=∫v(q)Mw…(q)t 由此可以证明: (1)只有偶极矩会随q而变化的那些振动才会在红外光谱中出现。例如极性双原子 分子HBr会得到红外光谱,而偶极矩为零的H2,O2,Cl2等非极性分子则不会产生 红外光谱 (2)在谐振子模型近似下,红外吸收只允许发生在振动量子数改变为△v=±1的状 态间。实际上由于振动的非谐性等原因,使得△v=±2±3等几率较小的跃迁也成 为可能。这也定性的说明了ψo→1(称为基频)强度很大,voy2(称为第一倍频) 较弱, v3(称为第二频)则更弱的事实。在多原子分子中还会出 现合频吸收带(即v=v+v2) 对于多原子分子,分子振动复杂的。但是这些复杂的。但是这些复杂振动3N 个简正振动,线性分子为3N-5个)(N为分子中的原子数)。这些简正振动是 作为分子整体的振动,但是每种振动只是分子中某个功能基或化学键在不同化合物 中的振动频率在一定的范围内,这样的振动频率叫该功能基的特征振动频率,通常 把这种能代表某个基团存在并有较高强度的吸收峰称为特征吸收峰,一个功能基可 以出现不止一个吸收带,总的可分为伸缩振动和变形振动两大类,伸缩振动主要改 变键长,分为对称性收缩振动和不对称性收缩振动。变形振动引起的键角的变化, 分为对沉面内及面外变形振动等形式(见图2,图3)。如果功能 由谐振子模型,某化学键的特征吸收带,主要取决于成键原子的质量和键力 常数 2nc Vu 式中k为键力常数,为折合质量,即1=1+v ch chv chv ch E E =  + − =  −  → =      2 1 ) 2 1 ( ( ) (0) 0 从量子力学的观点来看，在一般地考虑红外光谱的强度  I 时，我们必须考虑不 同能级  之间跃迁偶极矩 M 的变化，它们之间有关系 I (q)M (q)dt  =    由此可以证明： （1）只有偶极矩会随 q 而变化的那些振动才会在红外光谱中出现。例如极性双原子 分子 HBr 会得到红外光谱，而偶极矩为零的 H2 , O2 ,Cl2 等非极性分子则不会产生 红外光谱。 （2）在谐振子模型近似下，红外吸收只允许发生在振动量子数改变为  = 1 的状 态间。实际上由于振动的非谐性等原因，使得  = 2,3 等几率较小的跃迁也成 为可能。这也定性的说明了  0→1 （称为基频）强度很大，  0→2 （称为第一倍频） 较弱，  0→3 （称为第二频）则更弱的事实。在多原子分子中还会出 现合频吸收带（即  =1 + 2 ）。 对于多原子分子，分子振动复杂的。但是这些复杂的。但是这些复杂振动 3N —6 个简正振动，线性分子为 3N—5 个）（N 为分子中的原子数）。这些简正振动是 作为分子整体的振动，但是每种振动只是分子中某个功能基或化学键在不同化合物 中的振动频率在一定的范围内，这样的振动频率叫该功能基的特征振动频率，通常 把这种能代表某个基团存在并有较高强度的吸收峰称为特征吸收峰，一个功能基可 以出现不止一个吸收带，总的可分为伸缩振动和变形振动两大类，伸缩振动主要改 变键长,分为对称性收缩振动和不对称性收缩振动。变形振动引起的键角的变化， 分为对沉面内及面外变形振动等形式（见图 2，图 3）。如果功能 由谐振子模型，某化学键的特征吸收带，主要取决于成键原子的质量和键力 常数：   k c v 2 1 = 式中 k 为键力常数，  为折合质量，即 1 2 1 1 1 m m = + 