②据牛顿定律确定m与φ的关系 (mv)=-eE 2TR dt ∴d(mv)= 2TR 积分之得 O+c 又=0时,B=BSO1=0,中=「Bd=0,并设叫m=0,可定出常数c=0 ∴m= 27R 其中用到电子回路内的磁通 设电子轨道内平均磁场为B,则p=zR2B,代入上式便有 最后将此关系代入表式B2=m中,便给出设计特殊磁极的依据,以实现 B=-B 即只要设计出特殊磁极形状实现,则可实现电子恒轨道上加速。 三、内容小结及举例 法拉第电磁感应定律 B·dS 动生:E=「(xB)d,非静电力为洛仑兹力k=xB 感生:E=E·dl= dS非静电力为涡旋电场 般情况下,E=E动+E感。 例1:如图6-17(a),匀强磁场中一段长为2L的导线绕一端转动,用E=xB),d 求电动势E。6－2－9 ② 据牛顿定律确定 mv 与  的关系 ∵ mv eE旋 dt d  ( ) = − dt d R E  2 1 旋 = −  ∴   d R e d mv 2 ( ) = 积分之得 c R e mv =  + 2 又 t = 0 时， B = B0 sin  t = 0 ，  = B  dS = 0    ，并设 v t=0 = 0 ，可定出常数 c = 0 。 ∴  R e mv 2 = 其中用到电子回路内的磁通。 设电子轨道内平均磁场为 B ，则 R B 2  =  ，代入上式便有 eRB R e mv 2 1 2 =  =  最后将此关系代入表式 eR mv BR = 中，便给出设计特殊磁极的依据，以实现 BR B 2 1 = 即只要设计出特殊磁极形状实现，则可实现电子恒轨道上加速。 三、内容小结及举例 法拉第电磁感应定律  = − = −  s B dS dt d dt d    动生：  =   L v B dl     ( ) ，非静电力为洛仑兹力 k v B    =  ； 感生：      =  = − s L dS t B E dl      旋 非静电力为涡旋电场。 一般情况下，  =  动 +  感 。 例 1：如图 6-17(a)，匀强磁场中一段长为 2L 的导线绕一端转动，用  =   L v B dl     ( ) 求电动势 