由式(7-1)和式(72)得 dod 1+ 由于是微弱扰动,远小于D,即乡 <1,所以 (7-3) 式(7-3)与物理学中计算声音在弹性介质中传播速度 (即声速)的拉普拉斯公式完全相同。可见气体中微弱扰 动波的传播速度就是声速。 在式(7-3)的推导过程中,并未对介质提出特殊要求,故 该式既适用于气体,也适用于液体,乃至适用于一切弹性 连续介质。不同介质的压缩性不同,压缩性小的扰动波传 播速度高,压缩性大的扰动波传播速度低,因此声速值反 映了流体可压缩性的大小。 式(7-3)是声速的通用表达式,要计算某柑沇体中具有的声 速值,尚需确定和d的关系,以求出d的值由式(7-1)和式(7-2)得 由于是微弱扰动, 远小于 ,即 ,所以 (7-3) 式(7-3)与物理学中计算声音在弹性介质中传播速度 (即声速)的拉普拉斯公式完全相同。可见气体中微弱扰 动波的传播速度就是声速。 在式(7-3)的推导过程中,并未对介质提出特殊要求,故 该式既适用于气体,也适用于液体,乃至适用于一切弹性 连续介质。不同介质的压缩性不同,压缩性小的扰动波传 播速度高,压缩性大的扰动波传播速度低,因此声速值反 映了流体可压缩性的大小。 式(7-3)是声速的通用表达式,要计算某种流体中具有的声 速值,尚需确定 和 的关系,以求出 的值。 d d d 1 2 p c = + d 1 d d dp c = dp d d dp