其中()=(书F2,h为点P至斜面ABC的高。将(.8代入(1.7),约 去△,并令 →0,可以得到斜面应力公式 (n,y)+τxCos(n,2) ty=Ty cos(n, x)+a, cos(n, y)+Tg cos(n, z) tr=Tz cos(n, x)+tw cos(n, y)+o, cos(n, z) (1.9) 在(1.9)中的和4(4=么==)诸量都是先在各相应面上取平 均,当→0时,它们都与所取四面体微元无关。坐标形式的斜面应力公式(1.9) 的指标形式和整体形式为 (i=1,2,3) (1.11) 式(1.9)-(1.11)表示出在点P截面上应力与点P和法向的关系,它表明应 力张量?足以表征一点的应力状态。 斜面应力公式另一用途是表示弹性力学边值问题的应力边条件(见第五章)。 1.5应力张量 除标架了外,考虑一个新标架(1e),新旧标架的关系为T r (1.12) 过点P作法向为了的截面,其上的应力向量为了,将它投影到截面的法向了和切 向T,分别记为了和了,有 TTT (1.13) 类似的有了的表示式,可以将这些公式统一写成 量T是法向为了截面上的应力向量在?上的投影,了的这个力学解释与量 的意义一致,仅坐标系不同。也就是说,具有明确力学意义的量T在不同坐标其中（ ，h 为点 P 至斜面 ABC 的高。将(1.8)代入（1.7），约 去 ，并令 ，可以得到斜面应力公式 (1.9） 在（1.9）中的 和 （ ）诸量都是先在各相应面上取平 均，当 时，它们都与所取四面体微元无关。坐标形式的斜面应力公式（1.9） 的指标形式和整体形式为 （i=1,2,3） (1.10) (1.11) 式（1.9）－（1.11）表示出在点 P 截面上应力 与点 P 和法向 的关系，它表明应 力张量 足以表征一点的应力状态。 斜面应力公式另一用途是表示弹性力学边值问题的应力边条件（见第五章）。 1.5 应力张量 除标架 外，考虑一个新标架 ，新旧标架的关系为 ， （ =1,2,3） （1.12） 过点 P 作法向为 的截面，其上的应力向量为 ，将它投影到截面的法向 和切 向 ，分别记为 和 ，有 （1.13） 类似的有 的表示式，可以将这些公式统一写成 ，（i,j=1,2,3） （1.14） 量 是法向为 截面上的应力向量在 上的投影， 的这个力学解释与量 的意义一致，仅坐标系不同。也就是说，具有明确力学意义的量 在不同坐标