式中B= 为无限长载流直导线的磁场 r=l+a,则dhr=dl。 AB段产生的总动生电动势为 E,=] dE,=](vx B).d=[-Bydl =[ot-H6lvdr=-LyIn a+b 2m 2丌 ”号表示电动势方向为B→A(或B点电势低) 方法二:由法拉第电磁感应定律≈、,导体棒AB产生的动生电动势为单位时间切割磁感线根 数(扫过面积的磁通量)。 取导体棒上距A端为l,长为d的一小段微元,dt时间内扫过面积为dS=wdl,如图116,对应 的磁通量为 则d时间内导体棒切割磁感线(扫过面积的磁通量)为 dD,=Bds= r drdl= u fhd Ina+b 则导体棒产生的电动势为 u, Iv,a+b E c 方向:B→A(用右手法则)。 (2)以A点为原点,以A→B方向建立一坐标轴(如图)。在AB上取一距A端为l长为d的微元, 则该微元产生的动生电动势为 dn=(v×B)·d=vBsn90°·dcos60° v×B的方向如图)。 则导体棒总的动生电动势为 6,=de =vBcos 60/ =fo 统一变量,r为d段距无限长载流直导线距离,r=a+lsin60°,则式中 r I B o   2  为无限长载流直导线的磁场。 r  l  a ，则 dr  dl 。 AB 段产生的总动生电动势为 a Iv a b vdr r I d v B dl Bvdl A a b a o A B i i                 ln 2 2 ( ) 0       B 。 “-”号表示电动势方向为 B→A（或 B 点电势低）。 方法二：由法拉第电磁感应定律 dt d m i     ，导体棒 AB 产生的动生电动势为单位时间切割磁感线根 数（扫过面积的磁通量）。 取导体棒上距 A 端为 l，长为 dl 的一小段微元，dt 时间内扫过面积为 dS  vdt  dl ，如图 11-6，对应 的磁通量为 B dS  Bvdtdl   。 则 dt 时间内导体棒切割磁感线（扫过面积的磁通量）为 a Ivdt a b dtdl r Iv d B dS o a b a o m          ln 2 2      。 则导体棒产生的电动势为 a Iv a b dt d m o i      ln 2   ， 方向：B→A（用右手法则）。 （2）以 A 点为原点，以 A→B 方向建立一坐标轴（如图）。在 AB 上取一距 A 端为 l 长为 dl 的微元， 则该微元产生的动生电动势为 d  (v  B) dl  vBsin 90  dl cos60 i     （ v  B 的方向如图）。 则导体棒总的动生电动势为         cos60 2 cos60 v r I d vB dl o i i     。 统一变量，r 为 dl 段距无限长载流直导线距离， r  a  lsin 60 ，则