{111}:cc晶面条纹相平行（见图5）。上述的这种衬度图象与Easterling和Swann〔4)所 观察的结果十分相似，在他们的工作中指出这种图象显示了Fe一Ni萃取颗粒里发生了部分 型马氏体相变。这里我们可以设想：图5中显示出的“棱”和“黑色区域”是由于平行于 {111},晶面的马氏体薄片的存在所造成的。 讨论和结果 80k®vAr+离子袭击的试验结果指出，.小铁颗粒中产生的相变并不是由幅射缺陷直接引 出的结果，因为即使在没有幅射缺陷存在的试样下表面也有相变产生，而存在有缺陷的试样 中部的小颗粒却没有发生相变，这就导致了如下的结论：幅射缺陷及其边界上的位错都不足 以在Y一Fe颗粒内促成马氏体相变，而离子撞击试样在试样表面建立起来的弹性Rayleigh 表面波可能是促成相变发生的原因〔8,9)。这就解释了为什么在5 kev Ar+离子轰击试样里 只有临近被袭击表面的Y一Fe颗粒才发生了马氏体相变，而在80kev和330kev轰击试样内 上下两个表面附近的颗粒全产生了相变。这种表面波使颗粒内的原奥氏体遭受了畸变，足以 克服马氏体的生核能量障碍并促成相变的发生。我们把这一过程称为应力辅助均匀生核马氏 体相变模式。 由晶格象所能导出的另一个重要结论是：许多小铁颗粒只是部分地产生了马氏体相变， 铜基体对小铁颗粒的包围和限制可能是抑制Y一Fε颗粒全部转变成马氏体的原因。也就是 说，完全由基体包围和限制的Y一Fε颗粒只能部分性地转变，而具有足够自由表面的颗粒则 可以在一次生核之后全部转变成马氏体。当然，随着小铁颗粒尺寸的增加，它们完全嵌入试 样内的可能性会降低。由此就可以解释了为什么其他研究者在使用较大尺寸的颗粒做为研究 对象时没能观察到部分型马氏体相变。对于这一问题的另一解释是：现在的工作是首次使用 晶格象来研究这一系统中的马氏体相变，而晶格象则是对部分型马氏体相变的确定大为有 用的。 参考文献 (1 K.E.Easterting and H.M.Miekk-oja,Acta metall.15,1133 (1967). (2)K.E.Easterling and P.R.Swann,"The Mechanism of Phase Transformations in Crystalline Solids"P152,Inst.Metals Monog- raph No33(1969). (3)K.E.Easterling and G.C.Weatherly,Acta metall.17,845 (1969). (4)K.E.Easterling and P.R.Swann,Acta metall.19,117 (1971). .(5)K.R.Kinsman,J.W.Sprys and R.J.Asaro,Acta metall.23,1431 (1975). (6)H.Kubo,y.Uchimoto and K.Shimizu,Met.Sci.9,61 (1975). (7)M.Kato,R.Monzen and T.Mori,Acta metall,26,605 (1978). (8)A.R.Thole'n,C.H.Li and K.E.Easterling,Applied Physics hetters, to be Published. (9)C.H.Li,Ph.D.Clissertation,University of Lulea in Sweden,1981. 41谨 ，。 。 晶面 条纹相 平行 见 图 。 上述 的这种衬 度图象 与 和 〔 〕所 观 察的 结 果十分 相似 ， 在 他们 的工 作 中指 出这 种 图象显 示 了 一 萃取颗 粒里 发生了部分 型 马氏 体相 变 。 这里我们 可 以设 想 图 中显 示 出的 “ 棱 ” 和 “ 黑 色 区域” 是 由于 平行于 ， 晶而 的 马 氏体 薄片的存在 所造成 的 。 讨论 和结果 十 离子 轰击的试 验结 果指 出 ， 小铁 颗 粒 中产 生的 相 变并不是 由幅射缺 陷直接引 出的结果 ， 因为即使在 没 有幅射缺 陷存在的试样下 表面 也 有相 变产生 ， 而存在有缺陷的试样 中部的小颗 粒却没 有发 生相 变 ， 这 就导 致 了如下 的结论 幅射缺 陷及其边界上的位 错都不足 以在 一 颗粒内促成 马氏体相 变 ， 而离子 撞击试 样在 试样表面建立起来的弹性 表面波可 能 是促成 相 变发 生的原因 〔 ， 的 。 这就 解释 了为什么 在 离子 轰击试样里 只 有临近被 轰 击 表面 的 丫一 颗 粒才发生了马 氏体相变 ， 而在 和 轰击试样 内 上下 两个 表面 附近 的 颗粒全产 生 了相 变 。 这种 表面 波使颗粒内的原奥 氏体 遭受 了畸变 ， 足 以 克服 马 氏体 的 生核 能量 障碍并促成相 变的 发生 。 我们 把 这一 过程称 为应 力辅助均匀 生核马 氏 体相 变模 式 。 由晶格象所 能导 出的 另一 个重 要结论是 许 多小铁 颗 粒只 是部分地产生了马 氏体相变 ， 铜基体对小铁 颗 粒的 包 围和 限 制可 能 是抑 制 一 颗 粒全部 转 变成马氏体的原因 。 也就是 说 ， 完全 由基体 包 围和 限制 的 丫一 颗 粒只 能 部分性 地 转变 ， 而具有足够 自由表面 的 颗粒则 可 以在 一 次 生核 之后 全部 转变成 马 氏体 。 当 然 ， 随着小铁 颗粒尺 寸的增 加 ， 它们 完全 嵌入试 样 内的可能性 会降 低 。 由此 就可 以 解释 了为什 么其 他研究者在使 用 较大尺 寸的颗 粒做为研究 对象时 没 能观 察 到部 分型 马氏体 相 变 。 对于这一 问题 的 另一解释是 现在 的 工作是首次使用 晶格象来研 究这 一 系 统 中的 马 氏体相变 ， 而晶 格象则 是 对部分 型 马 氏 体相 变的 确定 大为有 用 的 。 参 考 文 献 〕 〔 〕 一 ， 。 ， ， ， ， ， ， ， ， ， ， ， ， ， ， ， ， ， ， 户、、、 、」沪、沪户‘ ， ， ， ， ， ， 户气尹、、 沙、沙 〔 〕