量，每次测量以30个晶格面间距取平均值，对颗粒也做了200次测量，每次测量以20个晶格面 间距取平均值)所确定的限制性应变为-0.27±0.13%(95%置信度)。对同类试样采用x 射线衍射方法所测得的数值是一0.24±0.04%。可见这两种方法所得的试验结果非常接近， 这也说明使用晶格象来测量晶面间距是可行的。 已转变颗粒的晶格象是由80kev离子轰击试样的薄边处（厚度小于50nm)摄取的。由 图4可知，这一区域内的铁颗粒在用普通透射电镜观察时其形态应当如图2所示，但是它们 的晶格象却很少显现如图3所示的相应的孪晶型结构，通常看来，它们与未轰击试样中的未 相变共格颗粒相近。晶面间距测量表明：发生了相变的颗粒其限制性应变量明显地减小，而 且所测得的面间距数值分布范围大为加宽。此外，在这种转变了的颗粒里经常见到一个或几 个边界清晰的“棱”（只有几个晶面间距宽）和一些衬度明显的“黑色区域”，它们全与 图5部分型转变小铁颗粒的晶格象“棱”和“黑色区域”全与{111}1cc 晶面条纹平行〔110)晶带轴。 40， 每 次测量 以 个晶格面 间距取 平均值， 对颗 粒也做了 次 测量 ， 每 次 测量 以 个晶格面 间距取平均值 所确定的 限制性应 变为 一 土 置 信度 。 对同类试样采用 射线衍射方法所 测得 的 数值是 一 土 。 可 见 这 两种方 法所得的试 验结果非常接近 ， 这也说 明使用 晶格象来 测量 晶面 间距是可行 的 。 巳转 变颗粒的 晶格象是 由 离子 轰击试样 的 薄边 处 厚 度小于 摄取 的 。 由 图 可 知 ， 这一 区域 内的 铁 颗粒在用普 通透射 电镜观 察 时其形 态应 当如 图 所示 ， 但是它们 的 晶格象却很 少显现如 图 所示 的 相应 的孪晶型结构 ， 通常看来 ， 它们 与未轰 击试样 中的 未 相 变共格颗粒相近 。 晶面 间距 测量 表 明 发 生 了相 变的 颗粒其 限 制性应 变量 明显 地减小 ， 而 且所测得的面 间距数值 分布范围大为加宽 。 此 外 ， 在这 种转 变 了的 颗 粒里 经常见 到一 个或 几 个边界清晰 的 “ 棱 ” 只 有几个 晶 面 间距宽 和 一 些衬 度 明 显 的 “ 黑 色 区域” ， 它们 全 与 图 部 分 型转 变小 铁颗粒 的晶格象 晶 面条 纹平 行 。 晶 带轴 。 “ 棱 ” 和 “ 黑 色 区域” 全 与 ， 。