160 (b 100 w (c) 20 20 260 Enm) (d) (e () 0 50 100150 200 250 0 100 200 20 (nm) (nm) 图4在5kev(a-c)和80kev(d-f)Ar+离子费击试样内的幅射缺陷(a,d), 相变(c,f)和未相变(b,e)颗粒的深度分布 图4中的d,e,f是由图1计算得出的试样内幅射缺陷与小铁颗粒（转变的与米转变的）的深度分 布图，a,b,c则是由5 kev Ar+离子轰击试样所得的同类图型。在5 kev Ar+离子轰击试样 中，离子束所造成的辐射缺陷由试样表面延伸到深度为35·m的位置，其密度最大的峰值在 深度大约为15nm的地方（图4a),中心位置深度小于20nm的所有的铁颗粒全部产生了相 变，而中心位置深度大于50mm的颗粒则没有一个发生转变（图4c)。这里我们要注意到： 已发生相变的颗粒是部分地突出在试样袭面以外的，因为小颗粒的半径约为20m。由此看 来，所发生的相变仿佛是由于幅射缺陷与铁颗粒的作用而引起。然而，80 kev Ar+离子轰击 的试验结果（图4d一）并没有攴持这一设想。在这组结果里，离子辐射缺陷的集中范围可 达145nm的深度，其至在深度为195nm的地方仍可依稀可见，缺陷分布峰值处的深度物 值是70m,然而在这种情况下发生了相变的颗粒却分布在试样的上下两个表面附近。显 然，在试样非轰击表面处相变了的颗粒已处于幅射缺陷的分布区域之外。另外，在试样的中 部(100nm至170nm之间)并没有任何颗粒发生了相变，尽管在这一区域里（至少是在其 中的部分区域里)有幅射缺陷存在。330 kev Ar+离子轰击过的试样也显示了类似的结果： 幅射缺陷满布着整个试样，但试中部的小铁颗粒仍然不产生相变。 晶格象用于了测量来转变Y一Fe颗粒与铜基体之间在共格状态下的限制性应变 dpe一dcu/dcu,所测量的晶格面是{111}1cc。在大量测量的基础上（对基体共做了200次测 39厂 产成欲 … 口 一 乃 ， ， ， 劲肠铭 盆 月 ， ，‘ 盆 口肠 二 公 ，， 。 价万勺场 只 八 图 在 一 和 一 离子 表击 试样 内的幅射缺 陷 ， ， 相 变 ， 和 未相 变 ， 颗 粒 的深度分布 图 中的 ， ， 是 由图 计算得 出的 试样 内福射 缺 陷与小铁颗 粒 转 变的 与未转 变的 的 深度分 布图 ， ， ， 则 是 由 十 离子 轰击 试 样所 得 的 同 类图型 。 在 斗 离子轰击试样 中 ， 离子 束所造 成的 福射 缺陷 由试样 表面 延伸到深度为 的 位置 ， 其 密 度最大的 峰值在 深度大约为 的 地方 图 ， 中心位置 深度小于 的所 有的铁 颗 粒全部产 生了相 变 ， 而 中心位置 深 度大于 的 颗 粒 则没 有一个发生转 变 图 。 这里我们 要注意到 已发生相变的颗 粒是 部分地突 出在试样 表面 以外的 ， 因为小 颗 粒的半径约 为 。 由此 看 来 ， 所发生的 相 变仿佛 是 由于 幅射 缺陷 与铁颗 粒的 作用而 引起 。 然而 ， 离子轰击 的试 验结果 图 一 并没 有支持 这一 设 想 。 在这组 结 果里 ， 离子辐射 缺 陷的集中范围可 达 的 深度 ， 其至 在 深度为 的 地 方仍 可 依稀可见 ， 缺 陷分布峰值 处的 深度数 值是 ， 然 而在 这 种情 况下 发 生 了相 变的 颗 粒却 分布在 试样 的 上下 两个表面 附近 。 显 然 ， 在 试样非 轰 击 表面 处相 变 了的 颗 粒已处 于幅射 缺 陷的 分布 区域 之外 。 另外 ， 在 试样的 中 部 至 之 间 并没有 任 何颗 粒发生 了相 变 ， 尽管在这一 区域里 至 少是在其 中的 部分 区域 里 有 幅射 缺 陷存 在 。 十 离子 轰击 过的 试样 也显示 了类似 的 结 果 幅射 缺 陷满布着整 个试样 ， 但试样 中部的 小铁 颗 粒仍 然 不产 生相 变 。 晶格 象 用 于 了 测量 未 转 变 丫一 颗 粒 与铜 基体 之 间 在共格 状态下 的 限制 性应 变 。 一 。 。 。 ， 所 测量 的 晶格面是 笼 。 。 。 在大量 测量 的 基础 上 又」 ‘ 基体共 做 了 次 测