由式(7-1)和式(7-2)得 do 1+ 由于是微弱扰动,远小于p,即4 7-3) 式(7-3)与物理学中计算声音在弹性介质中传播速度 (即声速)的拉普拉斯公式完全相同。可见气体中微弱扰 动波的传播速度就是声速。 在式(7-3)的推导过程中,并未对介质提出特殊要求,故 该式既适用于气体,也适用于液体,乃至适用于一切弹性 连续介质。不同介质的压缩性不同,压缩性小的扰动波传 播速度髙,压缩性大的扰动波传播速度低,因此声速值反 映了流体可压缩性的大小。 式(7-3)是声速的通用表达式,要计算某种流体中具有的声 速值,尚需确定d和d的关系,以求出的值 2021/2/8 工程流体力学2021/2/8 工程流体力学 由式（7-1）和式（7-2）得 由于是微弱扰动， 远小于 ，即 ，所以 （7-3） 式（7-3）与物理学中计算声音在弹性介质中传播速度 （即声速）的拉普拉斯公式完全相同。可见气体中微弱扰 动波的传播速度就是声速。 在式（7-3）的推导过程中，并未对介质提出特殊要求，故 该式既适用于气体，也适用于液体，乃至适用于一切弹性 连续介质。不同介质的压缩性不同，压缩性小的扰动波传 播速度高，压缩性大的扰动波传播速度低，因此声速值反 映了流体可压缩性的大小。 式(7-3)是声速的通用表达式，要计算某种流体中具有的声 速值，尚需确定 和 的关系，以求出 的值。    d d d 1 2 p c         = + d   1  d d dp c = dp d d dp