由于微弱扰动波的传播过程进行得很迅速,与外界来 不及进行热交换,而且其中的压强、密度和温度变化极为 微小,所以这个传播过程可以近似地认为是一个可逆的绝 热过程,即等熵过程。假定气体是热力学中的完全气体, 则根据等熵过程关系式P/P=常数和完全气体状态方 程p=pRT,可得 =y-=T do 代入式(7-3),得 为热力学绝对温度,K =√nRT (7-4) 为绝热指数 为气体常数,J(kgK 2a谢时于空气,y=1.4,工R示287小(kgK。2021/2/8 工程流体力学 由于微弱扰动波的传播过程进行得很迅速，与外界来 不及进行热交换，而且其中的压强、密度和温度变化极为 微小，所以这个传播过程可以近似地认为是一个可逆的绝 热过程，即等熵过程。假定气体是热力学中的完全气体， 则根据等熵过程关系式 =常数和完全气体状态方 程 ，可得 代入式（7-3），得 （7-4）  p  p = RT RT p p     = = d d RT p c   =  = 为绝热指数 为气体常数，J/(kg·K) 为热力学绝对温度，K 对于空气，  =1.4 , R= 287 J/(kg·K)