、对流传热过程分析 1.过程分析 流 冷 (1)层流边界层(层流内层)内 流 热传导,热阻大; 体 (2)过渡区 热传导与对流传热共同起作用 (3)湍流区 充满漩涡,混合很好,对流为主, 热阻小 A-A截面上的温度分布 2.热边界层概念 假设(1)在壁面附近存在一传热边界层(又称有效膜),热量以传热方式进行,在该 区内集中着全部热阻,即全部温差 (2)在传热边界层外,温合很好,温度梯度已消失 即δ=δ+δ(层流内层外的热阻兑换成热传导形式后的虚拟厚度),因此,将对 流传热计算改变为热传导计算 T-T δ是虚拟的,难以测定 令a代替二,故 Q=a4(T-T)称为牛顿冷却定律 对间壁换热 T T-t t-t b a,A /Am a2, 2.对流传热系数(给热系数)α,[Wm2K]—对流给热强度的标志 主要影响因数—— (1)流体种类及其物性(P,CP,λ,H,β) (2)流体流动起因:强制对流α>自然对流α7 一、对流传热过程分析 1．过程分析 （1）层流边界层（层流内层）内： 热传导，热阻大； （2）过渡区： 热传导与对流传热共同起作用； （3）湍流区： 充满漩涡，混合很好，对流为主， 热阻小。 2．热边界层概念 假设（1）在壁面附近存在一传热边界层（又称有效膜），热量以传热方式进行，在该 区内集中着全部热阻，即全部温差； （2）在传热边界层外，温合很好，温度梯度已消失。 即  t =  b +  f （层流内层外的热阻兑换成热传导形式后的虚拟厚度），因此，将对 流传热计算改变为热传导计算： ( ) w t Q = A T −T    t 是虚拟的，难以测定。 令  代替  t  ，故 ( ) Q =A T −Tw 称为牛顿冷却定律 对间壁换热 1 1 2 2 1 1 A t t A b T t A T T Q w m w w w    − = − = − = 2．对流传热系数（给热系数）  ，[W/m2 .K]——对流给热强度的标志 主要影响因数—— （1）流体种类及其物性（ , ,,,  ) Cp （2）流体流动起因：强制对流  >自然对流  A A 冷 流 体 热 流 体 t T TW tW t A-A 截面上的温度分布 层 流 底 层 层 流 底 层 δt