(1)临界粒径d,即理论上器内能完全分离下来的最小颗粒直径。计算d关系 式,由三个假设(即简化的物理模型)导出 a)气流在器内的园周切线速度lr始终为一定值,且等于进口气速l1 b)颗粒到达器壁穿过的气流厚度等于进气口宽度B; c)颗粒与气流的相对运动为滞流 d2(p,-p) d 或 Ps R≈Rn) R 式中,R一一旋转平均半径,m B18R·B 颗粒到达器壁的时间.= d pu 令气流的有效旋转圈数为气流在器内停留时间=2mnNe 当颗粒到达器壁所需时间(θ,)小于或等于颗粒在器内的实际停留时间(θ)时,颗 粒即会沉降下来 18Rn·B2zRNe psui 得d (Ⅷ) 式中,d——临界粒径,m:,-—进口气速,m·s R一—旋转平均半径,m:N一气流有效旋转圈数 可见B4(或D↓),则d↓,当处理气量过大时,可采用旋风分离器并联组成旋风分 离器组达到高产高效之目的。由于Ne实验测定即可通过Ne校正前面假设与实际情况间差 异 (2)分离效率n: 总效率nC1-C2 C1 进、出旋风分离器的气体含尘浓度g·m3,一般70=70%90 (3)压强降△P 气流通过旋风分离器的阻力:9 （1） 临界粒径 c d ，即理论上器内能完全分离下来的最小颗粒直径。计算 c d 关系 式，由三个假设（即简化的物理模型）导出： a） 气流在器内的园周切线速度 T u 始终为一定值，且等于进口气速 i u ； b） 颗粒到达器壁穿过的气流厚度等于进气口宽度 B ； c） 颗粒与气流的相对运动为滞流。 ∴ ( , ) 18 18 ( ) 2 2 2 2 s m m c s i c m c s T c R R R d u u R d u u  =    − =        或 式中， Rm ——旋转平均半径，m ； 颗粒到达器壁的时间 2 2 18 c s i m c t d u R B u B     = = 令气流的有效旋转圈数为气流在器内停留时间 i m u R Ne  2 = 当颗粒到达器壁所需时间（  t ）小于或等于颗粒在器内的实际停留时间（θ）时，颗 粒即会沉降下来。 即 2 2 18 c s i m d u R B    ≤ i m u 2R Ne 得 s i c Ne u B d   9   ，m …………………（Ⅷ） 式中， c d ——临界粒径， m ； i u ——进口气速， −1 m s ； Rm ——旋转平均半径， m ； Ne ——气流有效旋转圈数； 可见 B↓（或 D↓），则 c d ↓，当处理气量过大时，可采用旋风分离器并联组成旋风分 离器组达到高产高效之目的。由于 Ne 实验测定即可通过 Ne 校正前面假设与实际情况间差 异。 （2）分离效率η： 总效率 1 1 2 0 C C −C  = C1，C2 ——进、出旋风分离器的气体含尘浓度 −3 g  m ，一般 0 = 70%~90% （3）压强降△P 气流通过旋风分离器的阻力：