多原子分子3 3 6 2.非刚性双原子分子的自由度振动自由度s 振动能量 6,=m+ 因此振动自由度s=2 二、能量按自由度均分定理 每个平动自由度的-m-灯 ，推广到转动等其它运动 形式，得能量均分定理。 玻尔兹曼假设：在温度为T的平衡态下，物质分子的每一个自由度具有相同的平均动能， 其大小都等于智 ，这就是能量按自由度均分定理。 这样，每个理想气体分子的平均能量为： ,其中：曰+r+s分子的总自由度数目。 注意： (1)是统计规律，只适用于大量分子组成的系统。 (2)是气体分子无规则碰撞的结果。 (3)经典统计物理可给出严格证明。 三、理想气体的内能摩尔热容 1.理想气体的内能 我们用i表示一个分子的总自由度，N表示气体分子的总数，表示气体总摩尔数。则有： 每个分于的平约能量5 理组气体的内能8=饭号MT-子灯 可见理想气体的内能只是温度的函数而且与热力学温度成正比。此结论在与室温相差不大 的温度范围内与实验近似相符。 2.理想气体的摩尔热容 (1)理论值 由第六章第四节中我们学习过的等体摩尔热容的定义 以及5-台7，易得：9 多原子分子 3 3 6 2．非刚性双原子分子的自由度 振动自由度 s 振动能量 2 2 2 1 2 1 v k x  r =  c + ， 因此振动自由度 s=2 . 二、能量按自由度均分定理 每个平动自由度的平均动能 mvx mvy mvz kT 2 1 2 1 2 1 2 1 2 2 2 = = = ，推广到转动等其它运动 形式，得能量均分定理。 玻尔兹曼假设：在温度为 T 的平衡态下，物质分子的每一个自由度具有相同的平均动能， 其大小都等于 2 kT ，这就是能量按自由度均分定理。 这样，每个理想气体分子的平均能量为： kT 2 1  = ，其中：i=t+r+s 分子的总自由度数目。 注意： （1）是统计规律，只适用于大量分子组成的系统。 （2）是气体分子无规则碰撞的结果。 （3）经典统计物理可给出严格证明。 三、理想气体的内能 摩尔热容 1．理想气体的内能 我们用 i 表示一个分子的总自由度，N 表示气体分子的总数，n 表示气体总摩尔数。则有： 每个分子的平均能量 kT i 2  = ； 理想气体的内能 RT i NkT i E N k  2 2 = = = ， 可见理想气体的内能只是温度的函数而且与热力学温度成正比。此结论在与室温相差不大 的温度范围内与实验近似相符。 2．理想气体的摩尔热容 （1）理论值 由第六章第四节中我们学习过的等体摩尔热容的定义 T E T E m M CV m d 1 d d d ,  = = ， 以及 RT i E  2 = ，易得：