看一个分子环流,定义为ml=1S,对d长度边界的总的电流贡献可由下式 计算: m.·dl=i,s·dl=i.dΩ, 其中d为以s为底以dl为高的柱体的体积。将所有与dl相交的分子环流考虑 进来,则 ∑md=∑id→ d ∑ db=Mdl←磁偶极子对d长度边界电流的贡献 将整个边界考虑进去,则有总的极化电流及极化电流密度 M·dl=I 作为对比,极化强度与极化电荷 币Ps=-9=-Pdr 举例应用:应用时注意与安培环路定理jBM=40对比。 例1.一均匀磁化的无限长圆柱磁化强度为M(来源不论),求空间的磁化电流 分布? 解:如图作安培环路1,2,3 (1)I=0(2)ln=hM(3)ln=-hM 这样即可求出磁化电流分布。显然磁化电流为束缚在界面的 电流,此时不宜再用体电流j刻画,可以用面电流密度刻画。 定义:面电流密度Jmh=ln→Jn=ln/h 其物理意义是:设电流均匀分布在表面的一个厚度为o的薄层内,密度为jn, 则Jmh=jm6h=l,故Jm=jn8 此时|Jm 对比la=P 均匀极化时极化电荷面分布 (四)介质中的磁场(完整的磁化图像)看一个分子环流，定义为 m i j j = s r r ，对dl r 长度边界的总的电流贡献可由下式 计算： m dl i s dl i d jj j ⋅ = ⋅ = ⋅Ω r r r r ， 其中dΩ 为以 s 为底以 为高的柱体的体积。将所有与 dl r dl r 相交的分子环流考虑 进来，则 j j j j m m dl i d dl i d d ⋅ = Ω⇒ ⋅ = = mI Ω ∑ ∑∑ ∑ uur uur r r 即： dI M dl m = ⋅ uur r ←磁偶极子对dl r 长度边界电流的贡献 将整个边界考虑进去，则有总的极化电流及极化电流密度： m m S M ⋅= = ⋅ dl I j dS ∫ ∫ uur r uur ur ￾ 作为对比，极化强度与极化电荷 P P V P dS q dr ⋅ =− =− ρ ∫ ∫ ur ur r ￾ 举例应用： 应用时注意与安培环路定理 B 0 0 dl I = μ ∫ ur r ￾ ￾ 对比。 例 1．一均匀磁化的无限长圆柱磁化强度为M uur （来源不论）， 求空间的磁化电流 分布？ 解：如图作安培环路 1，2，3 （1） I = 0 （2） mI = ⋅ h M （3） mI = − ⋅ h M 这样即可求出磁化电流分布。显然磁化电流为束缚在界面的 电流，此时不宜再用体电流 mj 刻画，可以用面电流密度刻画。 定义：面电流密度 / m m mm JhI J I h ⋅= ⇒ = 其物理意义是：设电流均匀分布在表面的一个厚度为δ 的薄层内，密度为 mj ， 则 m m Jh j hI ⋅= ⋅⋅= δ ，故 m m J j = δ 。 此时 m J M= 对比 σ P = P ⇐ 均匀极化时极化电荷面分布 （四）介质中的磁场（完整的磁化图像） 4