的拉莫进动。 拉莫进动是在电子轨道运动上附加的运动,将引起一附加电流 e2B (831) 4 该电流产生的磁矩为 A (8.32) 式中A是进动的轨道面积 A=x(x2+y2) (8.33) 代入(8.32)式,有 e2B (8.34) 4 上式中负号表示感应磁矩δL与磁场B的方向相反,即电子的轨道运动对外磁场产 生了抗磁性 如果物质中原子数的密度为n,每个原子有Z个电子,则总的感应磁矩为 B (8.35) 4m.=l 由(826)知,磁化率为 (8.36) 4m.=l 由于任何原子都存在电子的轨道运动,所以物质的抗磁性是普遍存在的。但由此产 生的感应磁矩非常小,仅当原子不存在固有磁矩时才能显示出来。惰性气体、具有惰性 气体结构的离子晶体以及靠共用电子对结合的共价键晶体,都形成饱和的电子壳层结 构,没有固有磁矩,因此是抗磁性的。表81是一些简单离子的摩尔磁化率 822顺磁性 如果原子具有未被抵消的固有磁矩,则在外磁场中,呈现顺磁性。通常,具有未填 满的内壳层电子能级的元素形成的盐类是典型的顺磁性物质,这类物质包括d壳层不满 的过渡族元素、∫壳层不满的稀土元素或锕系元素。这些金属离子在结合成固体时,能 保持其固有磁矩,表现出较强的顺磁性。如果固有磁矩通过交换作用而相互作用,形成 磁矩取向有序化、则可以表现出亚铁磁性、铁磁性或反铁磁性。的拉莫进动。 拉莫进动是在电子轨道运动上附加的运动，将引起一附加电流 e L L m Be ei ππ ω 42 2 −=−= （8.31） 该电流产生的磁矩为 δμ L = iA （8.32） 式中 A 是进动的轨道面积 )( 22 π += yxA （8.33） 代入（8.32）式，有 )( 4 22 2 yx m Be e δμ L +−= （8.34） 上式中负号表示感应磁矩δμL与磁场B的方向相反，即电子的轨道运动对外磁场产 生了抗磁性。 如果物质中原子数的密度为 n，每个原子有 Z 个电子，则总的感应磁矩为 )( 4 22 1 2 1 ii Z i e i Z i L yx m Bne n +∑−=∑= = = δμμ （8.35） 由（8.26）知，磁化率为 )( 4 22 1 0 2 ii Z i e L yx m ne H M +∑−== = μ χ （8.36） 由于任何原子都存在电子的轨道运动，所以物质的抗磁性是普遍存在的。但由此产 生的感应磁矩非常小，仅当原子不存在固有磁矩时才能显示出来。惰性气体、具有惰性 气体结构的离子晶体以及靠共用电子对结合的共价键晶体，都形成饱和的电子壳层结 构，没有固有磁矩，因此是抗磁性的。表 8.1 是一些简单离子的摩尔磁化率。 8.2.2 顺磁性 如果原子具有未被抵消的固有磁矩，则在外磁场中，呈现顺磁性。通常，具有未填 满的内壳层电子能级的元素形成的盐类是典型的顺磁性物质，这类物质包括 d 壳层不满 的过渡族元素、f 壳层不满的稀土元素或锕系元素。这些金属离子在结合成固体时，能 保持其固有磁矩，表现出较强的顺磁性。如果固有磁矩通过交换作用而相互作用，形成 磁矩取向有序化、则可以表现出亚铁磁性、铁磁性或反铁磁性。 7