BR O B=-BS =-4=BR2 BRO EMF由A指向O 解法2: OA棒中的电荷以v()=rOe运动,所受洛伦兹力为 FB=qv×B=-qroB O4中有一非静电等效场公下-Brn 注:Ex与r有关 OBR 方向与Ek的方向一致,A指向O 两种方法结果一致 图像清晰Ek=vXB分→电动势(非静电等效力就是洛伦兹力! 好处:(1)无需假设回路形状;(2)清楚地知道电动势(非静电力)的具体分 布!比如连接外接负载,则A就是电池的负极,O就是电池的正极 (六)感生的物理实质 特点:d不变,变。“B≠0,此时没有 Lorenz力,E的来源?对动生s来 讲E=xB,动生电场只存在切割B的导体中; 对感生E来讲,E的来源是? 实验举例: (1)如右图所示,闭合环路内在交变磁场下有感应出 电流i(当变小B变小时),对称性告诉我们: E应在导体内部处处相等(不同于动生E), 此处没有任何其他来源(ν×B不存在!!)2 1 2 BR B S θ φ =− ⋅ =− 2 2 2 2 d BR BR dt φ θ ω ε • =− = = EMF 由 A 指向 O 解法 2： OA棒中的电荷以 vr r e ( ) = ω θ r r uur 运动,所受洛伦兹力为 ˆ FB r = × =− qv B qr Be ω uur r ur OA中有一非静电等效场 ˆ K r F E Bre q = =−ω ur uuur 注： EK uuur 与r 有关 2 0 1 2 R EK ε ω = ⋅= = dl Brdr BR ∫ ∫ r r ω 方向与 EK uuur 的方向一致， A 指向O 两种方法结果一致， 图像清晰 E vB K =× ⇔ 电动势（非静电等效力就是洛伦兹力！）。 uuur r ur 好处：（１）无需假设回路形状；（２）清楚地知道电动势（非静电力）的具体分 布！比如连接外接负载，则Ａ就是电池的负极，Ｏ就是电池的正极。 （六）感生ε 的物理实质 特点： dS 不变， ur B ur 变。 0 d B dt ≠ ur ，此时没有 Lorenz 力，Ek uur 的来源？对动生ε 来 讲 E vB k = × ，动生电场只存在切割 uur r ur B ur 的导体中； 对感生ε 来讲， 的来源是？ Ek uur 实验举例： （1）如右图所示，闭合环路内在交变磁场下有感应出 电流i （当 变小 0 i B ur 变小时），对称性告诉我们： Ek 应在导体内部处处相等（不同于动生 uur ε ）， 此处没有任何其他来源（v B× 不存在！！） r ur 3