i的方向如图所示。 这就是抗磁质的磁化。因此,在抗磁质内部的磁场是被 削弱的,而且抗磁质会被磁铁排斥 虽然顺磁质分子也会产生感应磁矩,但由于它远小于固 有磁矩,所以顺磁质中主要是固有磁矩起作用。 总之:在外磁场的作用下,磁介质表面出现感应电流,即束缚电 流 §3H的环路定理 磁场中有磁介质存在的时候如何求B? 设传导电流0→B0; 束缚电流P→B'; B=Bo+ B 基本规律应是对总B ◆高斯定律 B·dS=0 ◆安培环路定理 手Bd=∑(呐+ 引入辅助量磁场强度H。 H·dl=l 有 H的环路定理 磁场中沿任一闭合路径的磁场强度的环流,等于该闭合路 径所套连的传导电流的代数和。 当无磁介质时,上式就过渡到真空时的安培环路定理。 对各向同性的磁介质 B=uH 若传导电流的分布有对称性,就可以利用H的环路定理,由i 的方向如图所示。 这就是抗磁质的磁化。因此,在抗磁质内部的磁场是被 削弱的, 而且抗磁质会被磁铁排斥。 虽然顺磁质分子也会产生感应磁矩,但由于它远小于固 有磁矩,所以顺磁质中主要是固有磁矩起作用。 总之：在外磁场的作用下，磁介质表面出现感应电流，即束缚电 流。 §3 H  的环路定理 磁场中有磁介质存在的时候如何求 B?  设 传导电流 ; 0 B0 I  → 束缚电流 I → B;  B = B + B    0 基本规律应是对总 B  : 高斯定律   = s B d S 0   安培环路定理   =  +  L B d l  0 (I0内 I内）   引入辅助量 磁场强度 H  。 有   =  L H l I0内 d   ⎯⎯ H  的环路定理 磁场中沿任一闭合路径的磁场强度的环流,等于该闭合路 径所套连的传导电流的代数和。 当无磁介质时,上式就过渡到真空时的安培环路定理。 对各向同性的磁介质 B H   =  若传导电流的分布有对称性,就可以利用 H  的环路定理，由