上式表示折射波将沿z方向衰减,沿x方向传播。因此,离界面几个波长处,场 强振幅已变得很小,可以忽略不计:换句话说,电场不仅沿着界面方向传播,而 且被限制在表面附近的一个区域内,所以称这种全反射的折射波为表面波。 折射波能流 既然存在折射波,那么在第二种介质中就有能流。考虑S波,则我们可以根 据(876)式求出介质中的磁场 ,=xE=(k2-)p-2] (87.7) 假设E为实数,可分别求得能流歹=E×的法向分量S2和切向分量S: Ek e-2 cos( E sin(k -wt) cos(k ar-wt 由此可见: (1)在界面的法线方向上能流以频率2u作振动,在第二种介质中,S2对时间的 平均值为零,即平均来说没有能量流人介质2中。 (2)界面切线方向的能流S,对时间的平均值不为零,而是等于常数,它表示在 x方向仍有能流 (3)根据S和SP2的表达式知道能流的大致走向如图88。可见,在半个周期内 电磁能量进入第二种介质,在另半个周期内能量重新释放出来变成反射波能量。 图8.8 第九章波导和谐振腔 上面我们研究了电磁波在体材料内以及界面上的反/折射行为,其中电磁波 全都是以平面波的形式存在的。然而要将电磁波的信号传递到远方,用平面波的5 上式表示折射波将沿z 方向衰减，沿x方向传播。因此，离界面几个波长处，场 强振幅已变得很小，可以忽略不计；换句话说，电场不仅沿着界面方向传播，而 且被限制在表面附近的一个区域内，所以称这种全反射的折射波为表面波。 3．折射波能流 既然存在折射波，那么在第二种介质中就有能流。考虑 S 波，则我们可以根 据（8.7.6）式求出介质中的磁场 （8.7.7） 假设 " E0 为实数，可分别求得能流S EH P = ´   的法向分量SPz 和切向分量SPx ： ( ) ( ) 2 " 0 2 2 2 " 0 2 cos ( ) sin( )cos( ) x z x x z z xx E k S e kx t E S e kx t kx t b b w mw b w w mw - - = - =- - - 由此可见： (1) 在界面的法线方向上能流以频率2w 作振动，在第二种介质中，SPz 对时间的 平均值为零，即平均来说没有能量流人介质 2 中。 (2) 界面切线方向的能流 Px S 对时间的平均值不为零，而是等于常数，它表示在 x 方向仍有能流。 (3) 根据 Px S 和SPz 的表达式知道能流的大致走向如图 8.8。可见，在半个周期内 电磁能量进入第二种介质，在另半个周期内能量重新释放出来变成反射波能量。 第九章 波导和谐振腔 上面我们研究了电磁波在体材料内以及界面上的反/折射行为，其中电磁波 全都是以平面波的形式存在的。然而要将电磁波的信号传递到远方，用平面波的 ( ) [ ] ( ) " " " 0 exp x ikx t t x k E H E kz i x ze w b b mw mw - = ´= - -     