sin"=sinal (8.7.1) 当入射角从0→,sinB从0变到1。因为>1,sin从0变到一个比1大 的数。因此当 日 arcs (872) 时,sinθ"=1。而当入射角θ>θ时,显然会出现sinθ">1的情况,这时折射 角将为一虚数,它已失去几何上作为角度的直观解释,下面我们将证罗,此时电 磁波完全被反射回入射介质中。我们将θ称为全反射临界角。当O>O时,日失 去作为角度的意义,不能直接将其带入 Fresnel公式求解。然而,我们可以将其 写回原始的波矢之间的关系。利用(86.2)得 sin e (87.3) 当>O时,上式为纯虚数,ia,其中 Isin g (87.4) 将其代入公式(86.13)和(83.16),便有 2cos6-i021 Z, cos 0+iaz Z cos e 87.5) Z, cos 0+iaz 可见,ns=p=1(参考(86.7),亦即全反射。但是,很显然发现对S,P 两种偏振的反射波的相位未必相同。因此一只沿任意方向线偏振的电磁波以大于 临界角的入射角被介质全反射时,其偏振图案原则上是椭圆偏振。 2,折射波 在发生全反射时,介质2中的电磁波并不为零。因为,如果介质2中的电磁 波完全为零,就不可能满足边值关系。考虑S波,因k=m2ka=iB,k1=k2,故 折射波电场为 E (8.76)4 1 2 sin sin n n q q ¢¢ = （8.7.1） 当入射角从0 2 p  ，sin q 从 0 变到 1。因为 1 2 1 n n > ， " sin q 从 0 变到一个比 1 大 的数。因此当 2 1 arcsin( ) c n n q q = = （8.7.2） 时，sin 1 q¢¢ = 。而当入射角 c q q > 时，显然会出现 sin 1 q¢¢ > 的情况，这时折射 角将为一虚数，它已失去几何上作为角度的直观解释，下面我们将证明，此时电 磁波完全被反射回入射介质中。我们将 c q 称为全反射临界角。当  c 时， "  失 去作为角度的意义，不能直接将其带入 Fresnel 公式求解。然而，我们可以将其 写回原始的波矢之间的关系。利用（8.6.12）得    2 2 2 2 " "2 2 " 02 01 1 " " 02 2 sin sin cos 1 sin 1 sin z x c k n k k kn kn k k kn n                        （8.7.3） 当  c 时，上式为纯虚数，i ，其中 2 sin 1 sin c q a q æ ö ç ÷ = - ç ÷ ç ÷ ç ÷ è ø （8.7.4) 将其代入公式(8.6.13)和（8.3.16），便有 2 1 0 0 2 1 ' 1 2 0 0 1 2 cos cos cos cos S S P P Z iZ E E Z iZ Z iZ H H Z iZ q a q a q a q a - ¢ = + - = + (8.7.5) 可见， 1 g g S P = = （参考（8.6.17）），亦即全反射。但是，很显然发现对 S，P 两种偏振的反射波的相位未必相同。因此一只沿任意方向线偏振的电磁波以大于 临界角的入射角被介质全反射时，其偏振图案原则上是椭圆偏振。 2．折射波 在发生全反射时，介质 2 中的电磁波并不为零。因为，如果介质 2 中的电磁 波完全为零，就不可能满足边值关系。考虑 S 波，因 " " 2 0 , z xx k in k i k k      ，故 折射波电场为 [ ] ( ) 0 ˆ exp x ikx t E yE z e t w b - = - ¢¢  (8.7.6)