条件满足时 0 (86.23) 亦即:当反射波与折射波相互垂直时,P极化电磁波完全不被反射!满足(8622) 式条件的入射角称为布鲁斯特角( Brewster Angle),其在光学中有着重要的理论 和实际的意义-如当一支没有启偏的自然光已以这个角度入射到介质表面时 反射波完全没有P波,完全具有S偏振, 这样反射波就变成了完全的线偏振波。 可以利用下面的 Argument从物理上理 解 Brewster Angle 当P偏振电磁波入航到个质表面上时 在介质内部驱动介质分子来回振荡,这产生了如图所示的电偶极子振荡。它们的重新辐射 煮应产生了折射波和反射波。当入射角等于 Brewster angle时,反射波垂直于折射波,因为 要满足横波条件,故在与反射波矢垂直方向运动的介质分子不可能辐射出反射波故,此时 介质对电磁波完全透明。注意,此结论以及几何解释只在非磁性材料中适用1射磁性介质 (相对介电常数=1)结论恰恰相反! §87全反射 在实际应用中,人们希望能有效控制电磁波的传播方向,因此,一个好的反 射镜就变得必不可少。电磁波在金属表面被近乎全反射,但在金属表面仍有少量 能量耗散(特别是在光波段)。可是,当频率到达紫外时,金属都变成透明材料, 这时如何有效地反射电磁波呢? 人们发现当电磁波以特定角度从光密介质入射到光疏介质中时(n>n2), 在界面上会发生无损耗的全反射。这种现象有许多实际应用,新兴的纤维光学就 是由此发展出来的。 1.全反射临界角 由折射定律 n鸟,可得 sin e3 条件满足时， gP = 0 （8.6.23） 亦即：当反射波与折射波相互垂直时，P 极化电磁波完全不被反射！满足（8.6.22） 式条件的入射角称为布鲁斯特角（Brewster Angle），其在光学中有着重要的理论 和实际的意义 – 如当一支没有启偏的自然光已以这个角度入射到介质表面时， 反射波完全没有 P 波，完全具有 S 偏振， 这样反射波就变成了完全的线偏振波。 可以利用下面的 Argument 从物理上理 解 Brewster Angle： 当 P 偏振电磁波入射到介质表面上时， 在介质内部驱动介质分子来回振荡，这产生了如图所示的电偶极子振荡。它们的重新辐射 效应产生了折射波和反射波。当入射角等于 Brewster Angle 时，反射波垂直于折射波，因为 要满足横波条件，故在与反射波矢垂直方向运动的介质分子不可能辐射出反射波, 故，此时 介质对电磁波完全透明。注意，此结论以及几何解释只在非磁性材料中适用！对磁性介质 （相对介电常数=1），结论恰恰相反！ §8.7 全 反 射 在实际应用中，人们希望能有效控制电磁波的传播方向，因此，一个好的反 射镜就变得必不可少。电磁波在金属表面被近乎全反射，但在金属表面仍有少量 能量耗散（特别是在光波段）。可是，当频率到达紫外时，金属都变成透明材料， 这时如何有效地反射电磁波呢？ 人们发现当电磁波以特定角度从光密介质入射到光疏介质中时（ 1 2 n n  ）， 在界面上会发生无损耗的全反射。这种现象有许多实际应用，新兴的纤维光学就 是由此发展出来的。 1． 全反射临界角 由折射定律 2 1 sin sin n n q q =¢¢ ，可得